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非黏性流體
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運動時因為黏性剪力效應很小而不需加以考慮之流體，即稱之為非黏性流體。一般流體的運動方程式可以寫為：
其中，ρ為流體之密度；a為流體之加速度；g為重力加速度；▽p為壓力梯度；r為黏性剪應力。如果是非黏性流體，則最後一項▽．r可忽略不計。 |
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完全流體，理想流體
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這是一種假想的流體，其起因是由於描述流體運動的Navier-Stokes方程式為一非線性二階偏微分方程式，除了少數特殊情形外，甚難求得其解析解，因此在德國科學家Prandtl未發表其邊界層理論前，數學家為了能描述流體之運動，乃假設流體為無粘性和不可壓縮性，這樣的流體即稱為理想流體。有了這種假設後，流體運動方程式因密度為常數而可簡化為：
其中ф為勢函數；而速度向量v為： |
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正壓流體
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假如流體是均質的(homogeneous)，且在流場中各處都具有等熵(isentropic)流動的話，則流體的密度ρ和壓力p的關係是
ρ=F(p,t) 或是 ρ=常數 具有上式關係的流體，稱為正壓流體，其流動則稱為正壓流動(barotropic flow)。 |
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均質流體
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一個流體具有一個均勻的物理結構和化學組成，即為均質流體。如水的化學組成是 H2O，但水卻可能以不同的形式存在。在室溫和一大氣壓時，水是以液態出現。若它受到足夠的熱量時，會變成蒸汽狀態。當液態水和水蒸汽共存時，雖有相同的化學組成，但是物理結構並不均勻，所以說混合物（如水和水蒸汽，或水和其他氣體混合物或空氣等）不是均質流體。
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流體動力學
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流體動力學所討論的範圍是運動中之流體，其速度場、壓力場與作用於流體上面的力的關係。流體動力學之基本控制方程式為連續方程式(continuity equation)、線動量方程式(linear momentum equation)及角動量方程式(angular momentum equation)。總之，流體動力學的基本原理，可以解決工程上流體流動之問題，例如：管路設計、機翼設計（機翼之升力與阻力）、船體設計、蒸汽輪機葉片之設計、太空梭外型之設計等。
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液體動力學，流體動力學
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凡研究液體或氣體與動力學有關的科學，均通稱為流體動力學。另外，與此詞相對應的「流體運動學」（參見 hydro-kinematics）應加以嚴格區分。後者只是探討流體之運動學而已，完全與受力(force)無關，例如速度場、渦度場、流線等與作用力沒有關係的運動學（參見 kinematics）。在液體或氣體動力學中，必須考慮受力作用的運動情形，因為有力之作用，可藉著牛頓的運動定律，把運動參數及其變化率，與外力或內力連合在一起，即一般所謂的動量守恆原理。液體動力學或流體動力學與水動力學（參見hydrodynamics）同義，又與水理學（參見 hydromechanics）有密切關聯。其中，最重要的...
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氣泡式流體化床
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於氣－固流體化床中，氣體在靠近分佈器上方形成許多小氣泡。這些小氣泡向上處運動，並合併形成為較大之氣泡，氣泡運動至床表面後，破裂而迸離床面，並使一些粒子向上飛濺。床內氣泡之運動，亦帶動床內粒子之循環，此種形態之流體化床簡稱氣泡床，其簡單示意如附圖所示。床質之粒徑通常以小於1mm之粉粒體為主。
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半流體
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介於固體與液體間的物質。如雞蛋中的蛋白和蛋黃。
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流體運動學
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流體運動學所討論之範圍，僅限於流體質點(fluid particle)之運動情形，但不涉及作用於其上之力及能量。由運動學之觀點而言，運動可分為移動、轉動及變形率三種。每種運動都可單獨發生或組合而形成複雜之運動。由於運動學主要是研究流體之運動，故流體運動學為流體動力學之基礎。在描述流體運動狀態的數學解析中，有兩種方法。一為拉格朗其法(Lagrangian method)，另一為尤拉法(Eulerian method)。一般而言，研究流體運動學時，尤拉法與拉格朗其法相比，從數學的觀點上，前者比後者較方便，故採用尤拉法來研究流體之運動情形。
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流體速度
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任何一種物體，不管固體或流體（包括液體與氣體），祇要運動不靜止，則必具有速度。在運動學中，速度之定義為單位時間位移之變化率。流體速度與固體速度在運動學中略有不同。流體與固體之運動速度，均可用拉格朗其法(Lagrangian)示之，即運動速度之描述，集中在每一顆運動粒子（不管固體或流體）。此種速度的描述方法，用於固體力學方面非常之方便。至於用於流體方面，則由於流體粒子不斷的變形，難以數學方式或實驗觀測。因此，流體速度一般都採用尤拉法(Eularian)為之。尤拉法為固定空間上的某一定點，觀察速度對時間的變化率（參見flow velocity）。尤拉法雖然可以避免逐一描述龐大數目的變形流體粒子...
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貓頭鷹博士