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可壓縮流體
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不能承受剪力作用的物體（沒有容器就不能保持其形體的物體）稱為流體。如流體可因外力作用而改變其體積和密度，則稱之為可壓縮流體（如氣體）。
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等向性流體
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流體的性質（如粘度、熱導係數、密度等）與方向性無關者，稱為等向性流體。此流體在流動時，其應力只與流體的運動有關，即應力場與流場成對應關係，若流場有對稱性，應力場也有對稱性。
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粘塑性流體
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當負荷於某流體的剪應力很小時，流體並不流動，一直到剪應力超過某一臨界值，或稱為降伏應力(yield stress)時，則流體開始流動，此類流體稱為粘塑性流體。
將一粘塑性流體充滿於一直立圓管中，由於重力作用，其沿徑向各點剪力值可用下式表示： τrz＝ρgr/2 其中，ρ為流體密度；g為重力加速度；r為半徑方向分佈。 如果圓管半徑(R)夠大，流體在沿徑向某點r0的剪應力值已達到其降伏應力值時，此流體的流動情形如圖所示，即在半徑0~r0的範圍內，流速一定，如塞流(plug flow)，在半徑r0~R的範圍內，流速則漸變小。但如果圓管半徑(... |
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流體化
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流體由固體粒子的床體下方通入，當流體速度較小時，固體粒子床體並不移動，此為固定床，如圖曲線中的AB段；當流速漸漸增快，此固定床呈現不穩定狀，如圖中曲線中的BC段；當流速達到圖中曲線的C點時，此時流動的壓力差與固體粒子床體的重量達到平衡，固體粒子互相分開，在流體中自由運動，此C點稱為流體化點；若流速再繼續增大，流體化床不斷膨脹，到了圖中曲線的E點，則固體粒子會隨流體之流動而流出。粒子不隨流體流出之流體化，為密閉式流體化；粒子會隨流體流出者，稱為連續流體化。
常見的有兩種流體化形式：(1)流體密度與固體粒子密度相近，此時很低的流速即可達到流體化，而且固體粒子的流動很均勻，稱為粒子... |
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流體化數
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於流體化操作中，空間氣速(superficial velocity)與最小流體化速度之比值，稱之為流體化數。一般而言，為達到良好之操作狀況，流體化數多在3~4以上。
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起始流體化
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當氣體或液體由下往上通過一固定粒子層時，若將流過粒子層的流體速度逐漸增大，粒子的重量逐漸由流體所產生的拖曳力所支撐，當粒子的重量恰等於流體之拖曳力時，此時之狀態稱為起始流體化，流體速度稱為起始流體化速度，又稱最小流體化速度(minimum fluidization velocity)。
一般而言，最小流體化速度之測定，係在流體化狀態下，逐漸降低流體速度，並記錄當時之床壓降，直至流體速度為零，而得到如附圖之壓降與流速之曲線，求其壓降曲線之轉折點，則可得到最小流體化速度。 |
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超臨界流體萃取
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將液體加溫及／或加壓使其狀態超過臨界點(critical point)，此時之流體無法界定為氣體或液體，故稱為超臨界流體。改變其溫度及壓力可使其對物質具有不同之溶解力，可利用此性質作為分析樣品之萃取前處理。超臨界流體萃取具備萃取時間短、溶解能力之控制容易及不需再濃縮步驟等優點。常用之流體包括二氧化碳、水、甲醇等。
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磁流體動力學
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研究磁力對運動中磁性流體的作用的力學。
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液體運動學，流體運動學
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在流體力學的內容分類，尤其是初級流體力學中，經常會分成流體特性、流體運動學、流體靜力學、流體動力學和其他。其中流體運動學則專探討與動力無關的流體運動狀況。流體運動學的內容通常包括流線、徑線、煙線、流體的變形及膨脹、收縮、環流量、渦度、可旋性或非旋性等運動特性。
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循環式流體化床
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於一流體化床操作，若氣體之速度高至足以使床內粒子大量帶離床外，利用一旋風集塵筒予以收集，能以一粒子循環輸送系統，將粒子再送回床內，此種操作系統稱為循環式流體化床，簡稱循環床，其簡單結構如附圖所示。
一般而言，循環床之底部仍存在一顯著之氣泡床，其操作與設計較氣泡床複雜，粒子收集及循環系統為其操作與設計之重點，其操作效益較氣泡床為佳。 |
 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士