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冷平流
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冷空氣沿著水平方向，流向較暖區域所產生的物理現象。常引起較暖地區的溫度下降，是天氣遽變的因素之一。
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層流尾流
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流體流過流線型(streamlined body)或非流線型物體時，邊界層流不論是否發生分離現象，均必發生尾流(wake)。當主流流速不是很大，其雷諾茲數因此並非非常大時，尾流的流態呈現層流狀態，稱為層流尾流(laminar wake)。尾流形成時，對於物體亦必產生拖曳力。平板的拖曳力僅有表面摩擦與形狀曳力，然而非流線形物體所形成的尾流產生的拖曳力，則尚有誘導曳力。
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超臨界流速
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明渠流中，任一斷面的平均流速V大於同一流量下的臨界流速Vc時，讓平均流速為超臨界流速，亦即：
V>Vc=√(gyc) 式中，yc為臨界水深；g為重力加速度。又由水流連續方程式： Vy=Vcyc 式中，y為任一斷面的水深。將上述兩關係式聯合可得超臨界流之福祿得數F>1。換言之，當F>1時，明渠流的流速為超臨界流速。 由於臨界流速Vc等於水面微小干擾波的波速，所以在超臨界流情況下，干擾波只能向下游傳遞，而無法往上游前進，也就在此情況下之明渠流，計算水面線或作洪水演算必須自上游往下游方向進行，方能符合物理意義，也才能使計算... |
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擴張流
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在一個截面積漸增的管道中流動的流場，稱做擴張流。若流體為一個不可壓縮流體，則由連續方程式，A1V1＝A2V2，及柏努利(Bernoulli)定理， ，其中ρ為流體密度，可證明V2＜V1，且P2＞P1。但若流體為一可壓縮流體，則擴張流進出口之壓力及流速之變化，則可分為下面二種情形：
1. 若V1為次音速(subsonic)，在性質上與不可壓縮流動是相同的，即V2＜V1，P2＞P1。 2. 若V1為超音速(supersonic)，則V2＞V1，P2＜P1。 |
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源深流長
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水的源頭很遠，流經的路程很長。比喻歷史悠久，根柢深厚。《宣和書譜．卷一八．草書六．唐．賀知章》：「人謂其機會與造化爭衡，非人工可到。蓋胸中所養不凡，源深流長，自然之道。」也作「源遠流長」。
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流易
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流逝變遷。晉．潘岳〈悼亡詩〉三首之一：「荏苒冬春謝，寒暑忽流易。」唐．元稹〈含風夕〉詩：「詎無深稠景，感此年流易。亦有遲暮年，壯年良自惜。」
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流丸
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1.滾動的彈丸。《荀子．大略》：「流丸止於甌臾，流言止於知者。」
2.流彈。《清史稿．卷四七五．列傳．洪秀全》：「三月，和春率張國樑等圍攻金陵。會秀全張筵飲群黨酒，流丸墜秀全膝下，群駭愕。」
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風驅動環流
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海洋中之環流通常稱為洋流或海流，依其成因，最主要的有下列數種：(1)風引起的表面洋流(wind-induced surface currents)，(2)噴射洋流(Jet current)，(3)熱鹽效應環流(thermohaline circulations)，(4)地球自轉效應洋流(geostrophic currents)等。所謂「風驅動環流」就是「風引起的表面洋流」，係由於長期吹過廣大面積之海面的風，如貿易風(trade winds)及與赤道附近的無風帶(doldrums)或北緯40~50間的大西洋暴風帶等相關的風所引起，此類環流又可分為下列五種（請參見下圖）：赤道洋流(equat...
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無黏滯流，無黏性流
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在流體運動中，若無剪力效應發生或其效應極小時，流體雖非無黏性流體亦可視為無黏性以求得近似之流場，為無黏性流(in viscid fluid flow)。如波動(wave motion)，流體甫自貯槽流出而進入管道中或甫自噴嘴射出之勢流，或均勻流流過固體邊界產生邊界層流時，其邊界外緣之勢流等。按牛頓黏性定律 無黏性效應存在，可視為μ＝0，故稱無黏性流。若無黏性流之流速，渦度 為零，屬非旋性流(irrotational flow)，有速勢函數(velocity potential)存在 ，定義為 ，滿足 ，又可稱為勢流(potential flow)。在非可壓縮流體之非旋性流中，因滿足連續方程...
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水流斷面深度
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在與渠流之主流方向垂直之斷面上，自水面至該斷面邊界上最低點之鉛直距離稱為水流斷面深度，如圖中A-A斷面上之深度d。在同樣斷面積的條件下水流斷面深度與斷面形狀有密切關聯，因而影響邊界上剪應力分佈、渠道輸砂能力及斷面邊坡穩定等特性。在應用上，渠道斷面設計所選擇之深度，以能安全通設計流量且能維持輸砂平衡與邊坡穩定為主要考慮。
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 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士