:::
共 156 筆資料,
每頁顯示
筆資料
縮小搜尋結果範圍
適用年級
媒體形式
排序方式:
關鍵字 |
搜尋次數 |
關聯性
:::
你是不是要搜尋以下結果
共線方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
以數學方式表示攝影共線條件之方程式,稱為共線方程式。共線方程式係利用泰勒原理(Taylor`s theorem),使非直線化為直線。見共線條件。
|
馬(克士威)‧紐(曼)二氏方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
馬‧紐二氏方程式即是在光彈力學中所說的應力光定律(stress optical law)。此方程式說明了具雙折射的材料中,應力狀態和折射率變化之間的關係。對於一個線彈性材料,其關係式如下:
其中,σ1、σ2、σ3為某點之主應力;n0為材料在不受力時之折射率;n1、n2、n3 為材料受力後主應力方向上之折射率;c1、c2 為尤應力係數。 理論上,若可量出某點在三主應力方向之折射率,利用上述式子,即可決定此點之應力。然而,實際應用上,多用在二維的問題,如平面應力的情況。一般則常用光彈儀量測相對的折射值,n1-n2,然後再作應力之分析。 |
勞侖茲方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
光波入射於液體時,其折射率與液體密度之間的關係可描述如:
此式稱為勞侖茲方程式,其中n 為折射率;ρ為液體密度; 為折射率差度(參見specific refractivity)。由於此式曾分別由Lorentz從電磁理論及Lorenz從彈性體理論推導出,故習慣上常稱為Lorentz-Lorenz方程式。 |
布勒希亞斯方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
此為沿著一平面上所生成的二維黏性壁流層流之常微分方程式,由之定義出壁流層之厚度及算得板面上所生的黏性阻力。
Blasius (1908)曾將Navier-Stokes方程式,就壁流層之特性,運行因次辨階法,保留該式中階級之較高項,忽略階級較小項,得出簡化形式且切題之平板面上是態二維壁流層流之偏微分方程式,即所謂之Prandtl壁流層流之偏微分方程式。 其邊界條件為y=0,υ=ν=0;y=∞,u=U0。引入漸變數 則υ/U0=f(η) 得上式之常微分方程式 ff""+2f""=0 |
衝量動量方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
單質點基本運動方程式可以下式表之:
式中,F 為質點受力;m 為質量;V 為速度;而 G=mV 為線動量;將上式積分可得 此式即為衝量動量方程式。等號左邊積分式為,時間自t1到t2時F 力所引起之衝量。 另外合力F 對任一固定點o 之合力矩之M0,可以下式表之: 式中r 為距o 點之位置向量;H0=r × G則為角動量;積分前式可得 上式中,力矩和時間之乘積為角衝量,此式即表衝量和角動量關係的方程式。 |
葛(來德史東)‧戴(耳)二氏方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
對一均勻的透明介質而言,折射率基本上是密度ρ的函數,且當折射率N趨近於1時:
(N-1)/ρ=G 稱之為葛‧戴二氏方程式(Gladstone-Dale equation),其中G為葛‧戴二氏常數(Gladstone-Dale constant),它常隨氣體種類不同而變,同時也隨光波長不同而有些許的變化。 |
波動方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
若以Ψ(r,t)來表示一個波動在時間和空間中分佈的情形,而該波動係以速度v在空間中傳遞,則其所遵守的運動方程式為:
式中, 。此方程式即稱為波動方程式。 |
拉格朗其運動方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
一運動系統,其動能(T)與位能(V)之差,稱為拉格朗其函數(Lagrangian function),即L=T-V。若此系統之軌跡r,可以了廣義座標(generalized coordinates)qi, i=1, 2, 3表之,則拉格朗其函數L,可表示如下:
因qi為線性獨立且δqi對所有時間亦獨立(但qi=0,在時間t1和t2),可得到下列關係: 稱為拉格朗其運動方程式。 |
納(維耳).史(托克斯)二氏方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
在流場中,任意體積V範圍內之流體,其作用之平衡關係以牛頓第二定律,說明沿xi方向的方程式可表示如下:
上式中S為體積V之表面積;τnidS表示垂直作用於表面S沿xi方向之力量;Xi表單位質量沿xi方向之徹體力(body force),例如沿重力方向其徹體力即為重力加速度g。上式經向量運算後可以下式可表示為: 考慮體積V趨近於需時,對於一微小之流體質量而言,上式可為: 對於牛頓流體(Newtonian fluid)而言,其應力和變形率(stress and deformation rate)... |
愛因斯坦方程式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
廣義相討論中的愛因斯坦方程式以分量的形式可表為
上式中的上指標是時空指標,Rαβ為Ricci張量,R為Ricci純量R=gαβRαβgαβ,則為度規張量;G為萬有引力常數;而Tαβ為壓力-能量張量。 在上述愛因斯坦方程的右邊,由時空中物質分佈的情形所決定;而在方程式的左邊,則完全由時空中的曲率所決定。因此物質分佈所造成的重力效應,是由時空中的曲率所呈現。 愛因斯坦方程式在微弱重力場的近似極限下,與牛頓力學的結果完全吻合。 |
曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞:
|
貓頭鷹博士