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拉普拉斯方程式
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以天文經度與大地經度及大地緯度，表示天文方位角與大地方位角關係之方程式。其式如下：式中：天文方位角：大地方位角：天文經度：大地經度Φ：大地緯度依拉普拉斯方程式所求得之大地方位角稱為拉普拉斯方位角，其精度高於由測量網所推算之大地方位角，因此測量網平差時加入拉普拉斯方程式，可正確控制網之方位。
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杜（漢）‧馬（格里）二氏方程式
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雙成份簡單可壓縮系統，在等溫、等壓相變化情況下，由杜‧馬二氏方程式得：
n為組成物莫耳數，u為化勢。代入逸壓(fugacity)定義： 得 除以總莫耳數(n1＋n2)，再對第二成份莫耳分數x2微分得： 由於x1＋x2＝1，dx1＝-dx2，所以： 當系統壓力非常低時，各成份之逸壓即是其蒸氣分壓： 故得杜‧馬二氏方程式： 式中P1、P2為第一、二成份之蒸氣分... |
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杜布依特方程式
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其定義參見『杜布依特假設』(Dupuit assumptions)。
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尤拉方程式
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若定義某一剛體運動之座標系統與其慣性主軸重合，則力矩方程式可簡化為尤拉運動方程式，表示如下：
上式Ix、Iy和Iz分別為主慣性矩；而x,y及z軸為主軸；ωx、ωy和ωz分別為x、y和z方向之角速率。又配合牛頓第二定律公式： 以上兩組方程式，可用以分析三度空間剛體運動之問題。在流體力學中，尤拉方程式可以寫為： 或以向量形式寫為： 式中ρ為流體密度，u,v,w分別為速度V在x,y,z軸方向的分量，P為壓力，X,Y,Z為分別為外力F在x,y,z方向的... |
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分支特性方程式
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描述電網路的支路電流和支路電壓關係的數學方程。
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拉格朗日行星運動方程
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拉格朗日氏將攝動函數分別對6個軌道元素作微分所得之6個一階微分方程式。見軌道元素。
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能量積分方程式
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在應用近似法(approximate method)解邊界層問題時，將邊界層方程式各項對其斷面積分，自邊界上(y=0)積分至邊界層外緣(y=∞)可得動量積分方程式（參見 viscous deformation）。然而將邊界方程式以流速分佈 u 乘之，再予積分，可得能量積分方程式。就二維非可壓縮層流邊界層流而言，能量積分方程式為 式中δ3稱為能量消散厚度(energy dissipation thickness)或稱為能量厚度(energy thickness)（參見 houndary layer thickness of dissipation）。 為邊界層外緣之自由流流速(free st...
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賽斯方程式
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本方程式描述受壓水層中，因抽水而產生水位變化的關係。若假設：(1)含水層的頂端及底端皆不透水，且水層的厚度為定值，(2)水層為水平無限延伸，且具均質等向性，(3)水層中只有一個抽水井且完全貫穿水層，(4)抽水井的井徑為無限小，且抽水量為定值，(5)抽水時水層反應迅速，水位下降時，水層立即出水。基於以上假設，利用連續方程式和達西定律，導得徑向座標的地下水流方程式，於1935年，賽斯將地下水流類比熱流理論，得到以洩降為未知的解析解，此即為賽斯方程式，其數學式為
式中，h0為原始水平的水位，h為某時間後的水位，s為洩降值，Q為抽水量，T為導永係數，u定義為 |
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三角方程式
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數學上指含有三角函數未知數的方程式。
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吉（布士）‧杜（漢）二氏方程式
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考慮r成份，簡單可壓縮系統，內能U是熵S、容積V及各成份莫耳數ni(i＝1~r)的函數（一階），利用Euler定理，逕對諸變數展開，即
代入Maxwell關係式： 以及化勢 得 再由吉氏函數定義G＝U＋PV－TS，得知： 即為吉‧杜二氏方程式，用來統御多成份系統中，成份變動引生性質變更情形。 |
 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士