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質點
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有質量而無體積的點。物理學用以說明物體運動狀況時，所設想的有質量而可不必論其大小的物體。也稱為「粒子」。
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質點動力學
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質點係由靜力學質量中心之觀念，不計物體之尺寸大小，視所有質量集中於質心的一點上，例如將天體運動中之各星球視為質點。動力學(dynamics)分為運動學(kinematics)與（運）動力學(kinetics)兩種。前者在討論物體運動情況，不涉及引起運動之力及其因果關係，同時由靜力學的觀念，可知動力學為不平衡力系，故運動中之物體，其位置、時間、速度、加速度和位移等，皆為運動學探討之主題；而後者則在研究產生加速度之力系和物體的性質如質量、慣性矩等。因此，研究質點運動行為和力學問題等之學門，稱為質點動力學。
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隨質點導數
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隨流場質點流動所定義的導數稱之。該流體的某一物理性質，如溫度、壓力等，或流場中某一物理變數，如某物質濃度或質點數等，將因流場的流動而改變。因此，這些物理性質或物理變數，或通稱為物理量θ，都是位置和時間的函數。由於θ隨著流體流動，依據數學上導數的定義，則的導數應和流體的流動有關，故稱為隨質點導數。即：
物理量θ在流場中的隨質點導數＝θ因時間的變化量+θ因流動或對流而產生的變化量 一般表示式為： 式中，V為流體的流速，而 |
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質點運動
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質點位置的改變，形成質點運動。由巨觀概念而言，質點一詞是泛指一個可以不計大小僅考慮質量的物體。運動中可以不計轉動，僅考慮線性運動，也可以視為一質點運動。
質點運動的運動方程式(kinematic equation)中位移，速度v與加速度a的關係可以寫為： 質點運動的動力學方程式(equation of motion)可由牛頓定律寫為： |
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質點，粒子
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質點、粒子可以由巨觀及微觀兩個觀點來說明。就巨觀的觀點而言，質點（或粒子）是一個理想化的概念，即將一個物體視為一個質點，原有的體積視為一點，而所有質量則視為集中在該點。例如在分析一粒球的運動時，可以將球的質量集中其質心，將其原有體積縮為一點，如此可以簡化球的運動方程式。在流體力學中，粒子之相對名詞稱為流體粒子，有一最小體積，即連續體假設依然成立之體積，在描述其運動時，亦視之為粒子。至於在微觀方面，至原子之下尚有基本粒子，例如α－粒子等，是近代物理學著力探索的課題。
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質點運動學
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將物體視為一質點，選定某一參考座標軸，討論其運動之情況，包括質點運動時之位置、時間、速度、加速度和位移等，但不涉及導至運動之力及其因果關係，此一研究學門，稱質點運動學（參見particle dynamics）。
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質點系運動
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在一封閉區間內，有n個具質量之粒子運動，此系統稱多質點系，其運動稱為質點系運動。通常多質點系運動，可以用質心運動考慮之，如同單一質點運動一樣，牛頓定律可適用於其質心，能量和動量之守恆仍可維持（在不考慮其內部摩擦及碰撞損耗情況下）。惟對多質點系而言，其動能則除質心動能外，尚需考慮各質量對質心之轉動動能，即：
上式，v 為質心速度；m 為質點系總質量；mi 為第 i 個質點之質量；ρi為其對質心之相對位移向量；向量符號上之點表對時間之導函數。 |
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質點力學
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由靜力學質量中心之觀念，可知質心即為質點，不計物體之尺寸，視所有質量集中於質心一點上，因此可視天體運動中各星球為一質點。研究質體運動之力學行為，稱為質點力學。包括討論質點運動時之位置、時間、速度、加速度等，為運動學之主題；另外研究質點產生加速度之慣性力等，為動力學範圍。
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質點彈道，質點軌跡
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質點彈道是將飛行體（例如火箭或飛彈）視為一等質量、等速度且位置在飛行體之質心上之質點，而求出來之近似飛行軌跡，亦稱理想化彈道(idealized trajectory)。質點所受之力仍為飛行體所受之力，即重力、推力與氣動力，唯一的不同是氣動力中不包含偏角(yaw angle)的影響與所有氣動力矩(aerodynamic moment)及氣動力導數(aerodynamic derivative)，也就是僅只考慮阻力(drag)。一般而言，質點彈道相當接近實際彈道。與真空彈道(vacuum trajectory)相比則同樣是在一垂直平面上，惟速率因受阻力影響而比較低 ，因此射程也較短。其主要用...
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質點網格法
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用有限數目質點來模擬流場。異於一般有限差分法，其視流場為無限數目具連續性的質點所組成。用PIC法時，質點的位置與速度用Lagrangian法來描述。此法由Evans和Harlow於1957年提出。在每一個計算步驟內，包括了兩個中值處理法，其一算壓力對質點之貢獻，然後再處理對流的計算。
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貓頭鷹博士