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邊界層控制     
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　　邊界層(boundary layer)即為高雷諾茲數(high Reynolds number)流動中，緊貼邊界面(boundary surface)之相對速度為零，法向速度梯度甚大，即使流體黏性甚小，黏性力還是發生顯著作用之流動薄層。邊界層起初總是層流，而可能轉變成為亂流(turbulent)，也可能發生分離(separation)，而究竟在邊界層之何處層流轉變成為亂流，或者邊界層在何處發生分離等問題，與阻力(drag)、升力(lift)的大小有密切的關係。邊界層控制即為影響邊界層流動結構以謀求減少阻力，或增加升力時所用之技術。例如(1)改變邊界面的形狀儘量使得邊界層處於有利的負壓力梯度...
艾克曼邊界層     
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　　埃克曼邊界層有時候稱為埃克曼層(Ekman layer)，是海洋學者埃克曼所提出的現象。通常是指地球由於自轉的關係，使其周圍的流體產生柯氏加速度(Coriolis acceleration)。柯氏加速度若以虛力的觀點視之，則稱為柯氏力(Coriolis force)，而埃克曼邊界層乃地球邊界層中柯氏力、壓力梯度與摩擦力三者互相作用的區域，此區域與更接近地球表面的表面層合成地球邊界層，在海洋與大氣中均存在，海洋中一個淺顯的例子是墨西哥灣洋流(Gulf-stream)。由於柯氏力作用的方向不僅與地球自轉方向垂直且與流體粒子的速度向量垂直，所以在表面層與埃克曼邊界層中，流體粒子的運動方向會彎曲，...
震波－邊界層交互作用     
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　　黏性流體以超音速流經一物體，而在此流場中同時存在一震波與物體表面上的邊界層流發生交互作用。
　　由於邊界層流的流速，從物體表面的零速度（無滑動條件）開始，很快增到邊界層外緣的超音速流動，因此在邊界層中必有一流速等於音速，如圖虛線所示。雖然震波後的高壓流動不能影響震波前面上游處的較低壓力流動，但卻可藉著邊界層內音速流以下的次、低音速流區，將高壓的訊息傳向上游的流動，使得震波上游處的壓力驟增，進而形成一斜震波而與流場中的震波作用，成為λ型震波（見圖1）。另請參見lambda shock。
　　以上這些現象稱為震波與邊界層流的交互作用。如果流場中的震波強度不大，則交互作用不強...
亂流邊界層     
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　　黏性流體流過一固體表面時，由於黏滯力的作用，而於固體表面上形成一微薄的邊界層，當黏性流之雷諾茲數超過某一特值時，設為Recr，流動開始變的不穩定，視流場環境如有無壓力梯度等，以及界面之情況如有無粗糙之表面等，此不穩定狀態持續一段時間後，即演變成亂流，在此同時，界面上亦開始發展所謂的亂流邊界層。上述亂流邊界層的起始及發展，以圖所示之平板流作為代表。
　　相較於層流、亂流邊界層之厚度，平均而言，遠大於層流邊界之厚度。亂流邊界層之結構分為二層，以光滑的平板流討論，一為靠近平板表面之內層區，以外則為外層區。內層區的流場直接受到界面的影響，而外層區內的流場則受到間接之影響。由於黏滯作用的影...
溫度邊界層     
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　　由於流體速度及其與物體表面間溫度之差異的作用，使得在黏滯性作用之下，接近物體表面形成一具溫度梯度層之流動層，此層稱之為溫度邊界層。
二維邊界層     
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　　流體流經邊界層之二維運動，固體邊界之幾何形狀對流場之影響並非直接地，它係透過p＋1/2ρU2(x)＝常數，影響邊界層之流場，亦即僅受勢流之速度分佈的影響。二維邊界層方程式如下所示：
　　
　　其邊界條件則為：y＝0時，u＝v＝0；y＝∞時，u＝U(x)。
　　式中，u,v為邊界層內流速之x, y軸分量；ρ為流體之密度；p為流體之壓力；U(x)為邊界層外之勢流流速。
　　求解二維邊界層問題之常用方法有：(1)卡門-柏哈森方法(Karman-Pohlhausen)；(2)布勒希亞斯方法(Blasius)。可應用於板流、管流或機翼理論上，亦可應用於對流...
自由邊界層     
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　　在自由流，如自由噴射流(free jet)、剪力層(shear layer)、尾流(wake flow)等中，主流與其周圍靜止成不同流速的流體間有強烈的剪力效應存在。此一剪力效應使主流的動量向其側方傳輸，並因捲增(entainment)現象造成主流的流域斷面逐漸擴大。主流的邊緣部分在力學性狀上極似均勻流流過固體邊界時所形成邊界層流的力學性狀，因此稱為自由邊界層，意謂沒有固體邊界的邊界層流。
　　自由邊界層與壁流邊界層有共同的特性，簡述如下：
　　1.主流側向（y軸向）上壓力梯度在理論分析時，均假設幾近於零，∂p/∂y＝0。
　　2.流速剖面除了起始點(x＝0)...
邊界層能量厚度     
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　　在非可壓縮邊界層流中，邊界層內之流速為u，邊界層外緣勢流流速為 ，流場中之流體密度均為ρ，則定義邊界層能量厚度為邊界層內流體流在勢流流速下，應有的動能與邊界層流實際的動能之差，相差於由邊界至某一厚度δ3的流體在勢流流速下所具有的動能。以方程式表示，可為
　　
　　解得
不穩邊界層     
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　　通常不穩邊界層發生於固體產生運動時或當其運動為週期性時。當然，在固體靜止不動而流體進行週期性運動時亦會產生不穩邊界層現象。倘若吾人考慮二維可壓縮非穩態流時，其不穩邊界層方程式如下所示：
　　
　　P＝ρRT
　　μ＝μ(T)
　　而其邊界條件為：
　　y＝0時; u=Uw(t), v＝0, T＝Tw(x,t)
　　y＝∞時; u＝U(x,t),T＝T∞(x,t)
三維邊界層     
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　　流體流經邊界之三維運動受邊界層外勢流及固體邊界形狀之影響。以板流為例，勢流之速度分量分別為U(x, z)與W(x, z)，因此穩態時之勢流壓力分佈為p＋1／2ρ[U2＋W2]＝常數，在高雷諾茲(Reynolds)數條件下，因∂p /∂y很小而忽略y軸之動量方程式，壓力僅考慮在x，z軸方向變化，因此邊界層方程式可寫為：
　　
　　而其邊界條件為：
　　　y＝0時，u＝v＝w＝0; y＝∞時，u＝U(x,z), w＝(x,z)
　　式中，u, v, w為邊界層內流速之x, y, z三軸分量，ρ為流體密度；p為流體壓力；v為流體之運動黏度。
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