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射（線）束
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電磁輻射或粒子之輻射流。可以是(a)若經準直(collimated)後，可視為單向輻射流；或(b)雖有些發散，但總還相當限在某一小角度內(narrow beam)。射（線）束的幾何形狀(geometry)指射源與偵測設備間的搭配安排狀況，良(good)形射束指有限的射源大小（近乎理想點源）及有限偵測器鏡頭大小。劣(poor)形射束指有鏡頭與射源夾角過大，引起量度顯著地須校正的不準性，也就是所謂的廣射束(broad beam)，難以精確量測，無法以簡潔的指數衰減公式描繪。
準直器(collimator)：屏蔽材料設計安排，用以規範輻射束的大小（合於某一固體角度範圍內），可消除不... |
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閔（德林）‧赫（耳曼）桿理論
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軸向彈性波在圓桿中之傳播，由嚴謹之彈性力學觀點，應為三維之波擾動，因而分析十分繁瑣，Mindlin-Herrmann 與 Mindlin-McNiven 桿理論，為兩個十分常用之近似分析理論。
Mindlin-Herrmann 桿理論，僅考慮圓桿內，軸對稱之波擾動，且在圓柱座標系統(r,θ,z)中，將位移場(ur,uθ,uz)假設為： 式中，a 為圓桿之半徑，u(z,t)及w(z,t)為兩個待定函數。可證明得，適當的調整形狀因子係數，由 Mindlin-Herrmann桿理論所求得的波擾動傳播模態，與三維解析理論之前兩個模態，十分接近。 |
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藍（金）．雨（果尼厄）二氏條件
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對於非黏性流體而言，吾人視流體經過震波(shock wave)後，某些物理量具有非連續性的變化，例如壓力、密度和速度等。此等物理量，垂直於震波方向之跳躍條件(jump condition)，仍然需要滿足質量，動量和能量守恆。這種條件稱為蘭（金）－雨（果尼厄）條件。根據此條件，吾人可導出蘭金－雨（果尼厄）關係式：
式中，1和2代表經過震波前和後之物理量；u為垂直於震波方向之速度分量；P為壓力；ρ為密度；M為馬赫數；γ為比熱比。這個關係式常被應用於計算流體力學中的震波擬合法。 |
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韓（特耳）˙崔（菲特）二氏曲線
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經曝光和顯影後，一張照相負片所具有的密度是膠片(film)所接受的曝光量（光強度與曝光時間的積）的函數。由於膠片上附有一層溴化銀的塗膜，當塗膜被曝光並經顯影過程後，銀離子將還原成金屬銀，使膠片的透明度降低而呈黑化現象，這種黑化的程度即稱之為密度，該密度是負片的不透明度的一種度量，此密度和曝光量之間的關係即稱為韓崔二氏曲線，如圖所示，該曲線的對數線性部分的方程式是由 Hunter 和 Driffield 兩人所提出的，即
其中 D0 為最小的密度值或""灰霧""值(fog density)；D1 為最大的密度值，D＝log(Ii/Ie)；Ii 為入射到顯影過... |
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馬（克士威）‧莫（耳）二氏法
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馬‧莫二氏法亦稱為單位負載方法(unit load method)或虛負載方法(dummy-load method)，其定義請參見單位負載方法之說明，此方法係由馬氏於1864年，莫式於1874年分別獨立發展而成。
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零階（級）位址
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指一位址部分的內容，包含運算元之數值而非一個位址。參【立即位址】（immediate address）。
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文托利（管）喉
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文托利喉亦是文托利管（參見Venturi tube）的一部分，文托利喉是文托利管中直徑最小的部分，其直徑通常為主管徑的1/4~3/4，但大多是1/2。
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滯（流狀）態
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一種流體的狀態；對一運動中的流體，不需額外功的作用而能將它經由可逆及絕熱的過程帶到靜止狀態，則此狀態稱之為滯流狀態。
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紅外線（熱感應）透明片
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紅外線透明片與一般透明片不相同，它是一種對紅外線敏感的軟片(Film)，故必須用於紅外線製片機。最大特色即可做出彩色，主題與背景可做多種色彩搭配變化，如彩色字顯像在透明的背景上、透明字顯現在有色彩的背景上，或是某彩色字出現在其他色彩的背景上，選用時除考慮個人對色彩的偏好外，亦需注意主題與背景良好的色彩組合，才能讓觀者易讀。
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旋轉（形成）殼
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殼的形狀對稱於一軸，形同由一剖面繞此軸旋轉而構成，稱為旋轉（形成）殼，又稱軸對稱殼(axis symmnetric shell)。
若直立的中心軸為旋轉軸，假若負載也成軸對稱分佈平行於y,z座標軸的分量分別為Y與Z，則殼結構有面內力Nψ, Nθ，剪力Qψ，彎曲力矩Mθ, Mψ。由於對稱關係，Nθ, Mθ之分佈與θ無關，其力的平衡方程式為： |
 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士