:::
共 5848 筆資料，
每頁顯示
筆資料
縮小搜尋結果範圍
適用年級
媒體形式
排序方式：
關鍵字 |
搜尋次數 |
關聯性
:::
你是不是要搜尋以下結果
|
位（水）頭，勢（水）頭
瀏覽人次:0
收藏人次:0
任何一個向量若是可以用某純量的梯度來表示，且此純量滿足位普拉斯方程式(Laplace equation)，則此向量有勢函數或位函數；亦即該純量為此向量之勢。例如理想流之速度向量v即可以某純量函數ф表示之，而其關係式為：
在流體力學中，為了能量分析的方便，習慣將能量以長度表示。而上述之勢函數如果是某力場之能量指標時（如重力場之勢函數指標即是位能函數。），則代表位能長度就叫做位（水）頭或勢（水）頭。例如常見的柏努利方程式(Bernoulli equation)的總能量水頭中的重力部分即典型的位（水）頭，或勢（水）頭。 |
|
硼（或鋰）被覆半導體偵檢器
瀏覽人次:0
收藏人次:0
藉偵檢10B(n,α)7Li反應或6Li(n,α)3H反應結果所產生的α粒子，以測定中子為目的，而將硼或鋰被覆於半導體的偵檢器。
如下圖所示： |
|
巨集程式館；巨集程式庫；巨集（指令）庫
瀏覽人次:0
收藏人次:0
提供巨集展開時使用的巨集定義庫。
|
|
尤（拉）‧倫（柏格）二氏法
瀏覽人次:0
收藏人次:0
以尤拉積分法求解常數微分方程式，函數值的計算是由前一點函數值來推算：
其中h表步進距離(step size)，且已知其誤差可以寫為 c1h＋c2h2＋c3h3＋…，若採用倫柏格(Romgerg)法消去h項可得修正的函數值為： 其中yn+1(h/2)＝z＋(h/2)f(xn＋(h/2),ξ)；z＝yn＋(h/2)f(xn,yn)。如此類推，再一次修正可寫為： 上述以Romgerg法改進的Enler法，稱為尤拉—倫柏格二成法。 |
|
福（克耳）‧蒲（朗克）二氏機構
瀏覽人次:0
收藏人次:0
統計力學中由很多長距離、小動轉移累積成的散射作用。
|
|
探測模式；（信號）擷取模式
瀏覽人次:0
收藏人次:0
指在衛星通信系統中追蹤設備對衛星發出之信號進行鎖定之工作模式；亦指在雷達系統中，對移動目標進行鎖定之工作模式。
|
|
玻（司）‧愛（因斯坦）二氏積分
瀏覽人次:0
收藏人次:0
玻司－愛因斯坦積分的形式為
我們在玻司—愛因斯坦統計法中常會遇見此類積分。其中z為系統的易逸度，在玻司—愛因斯坦系統中其存在的範圍為0≦z≦1。因為當z趨於零時，Gn(z)等於zΓ(n)。其中Γ(n)為伽馬函數。所以通常我們會引進一個函數g(z)來研究玻司—愛因斯坦積分，它們兩者的關係為Gn(z)≡Γ(n)gn(z)，也就是 gn(z)在z很小時，可以展開成z的冪次級數形式 所以當zn(z)的行為和z自己一樣。而且它們是z的單調增加函數。其最大值發生在z=1處。對所有n>1的情... |
|
克（普柯）‧魏（松尼）二氏定理
瀏覽人次:0
收藏人次:0
此定理敘述一運動流場中速度、渦漩度、熵和焓等量變化的關係，由下列方程式描述之：
其中， 代表速度場； 為渦漩度；▽S為熵的梯度變化；▽ht則是全焓的梯度變化。 |
|
李納‧瓊（斯）勢
瀏覽人次:0
收藏人次:0
本勢能函數是目前已知各種描述分子間作用力勢能函數中最佳的一個模式。有此函數中，包含了分子間的排斥力及吸引力，其數學的一般式為：
其中，r 為分子間距離；β、α為常數，但不同分子有不同的值，且此兩常數可由分子間勢能分佈的零值（在r＝σ）及最小值處(∂ф(r)/∂r＝0, ф＝ε);δ、γ為常數；δ描述排斥力；γ描述吸引力且δ＞γ。 由量子力學的計算，且為了與實驗數據得到最好配合，δ選為12，γ為6。故李納‧瓊（斯）勢則可表為： 藉由此模式，可計算含分子間作用效應的狀態方程式： |
|
橫（向）波速
瀏覽人次:0
收藏人次:0
參見transverse wave。等向彈性介質中，橫向波之傳播速率稱為橫（向）波速，其值為(μ／ρ)1/2，其中μ和ρ介別為介質之剪力模數及密度。而縱向波之傳播速率稱為縱（向）波速，其值為[(λ＋2μ)／ρ]1/2；其中λ為介質之Lam'e常數。
|
 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士