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不穩定性
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設有一個微小的擾動，作用在一個系統時，此時視該系統總能量將有變化△E，從而可以決定是否穩定。若
參閱如圖之實例說明。 |
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泰勒不穩定性
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泰勒不穩定性係指一輕的不可壓縮流體藉重力支撐一重的不可壓縮流體所造成的不穩定性。
泰勒不穩定性也稱RT不穩定性(Rayleigh-Taylor instability)，譬如電漿在磁場支撐下，承受重力就易形成這種不穩定性。此例中磁場就代表該輕的不可壓縮流體。 RT不穩定性若應用到電漿流體上，就如同在真空上支撐一低密度電漿，由於重力與磁場在交接面形成擾動，因而造成不穩定性，其中真空狀態可視為一低密度流體，而電漿則為一高密度流體。藉著了解這種不穩定性的機制，可協助在控制核融合的研究上，進一步獲取穩定電漿的方法。 |
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流動不穩定性
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流體流動的不穩定性問題，可分成二種形態，一種叫做熱不穩定性(thermal instability)問題，另一種叫做波模式不穩定(wave mode instability)問題。
所謂熱不穩定性問題，或稱貝納得問題(Benard problem)乃指一靜止流體，若上下兩邊溫度不同，而且底層溫度大於頂層，由於熱膨脹效應，底層流體較頂層流體為輕，以致造成流體下輕上重的不穩定性結構，此現象將造成原先靜止流體有熱對流(convection)產生的趨勢。然而這種趨勢受流體本身所具有的黏性所阻止，因此上下兩邊溫度差必須超過某一特定值之後，流體不穩定性運動才會產生。 所謂波... |
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自由液面不穩定性
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液體與氣體的接觸面稱為自由液面(free surface)，例如湖水面成海水面即均為自由液面。自由液面的情況，如波長、波高、波速或波向等，隨著時間不斷在變化，而且是雜亂的，此稱為自由液面不穩定性。通常天候情況愈惡劣，自由液面不穩定性愈嚴重，水面活動之災難事故亦愈容易發生。
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磁束不穩定性
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電漿體中傳播方向和磁場垂直的磁流體波可產生磁鏡。比磁鏡集中弱磁場地方的粒子而引起的不穩定性叫磁束不穩定性。
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疊加流體不穩定性
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一直立圓管內置有兩個疊加流體 ，密度不同且彼此互不相溶(immiscible)，當此兩流體靜止不動，而密度較大者置於密度較小流體的上層。由於重力場的影響，將會使較重的流體往下掉，而有不穩定現象發生，此文稱為泰勒不穩定性(Taylor instability)。
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扭曲不穩定性
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用simple pinch圍束電漿體時產生的一種不穩定性。以不穩定性使電漿束扭曲。
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雙流不穩定性
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電漿內含兩種不同速度分佈所造成之不穩定現象，稱為雙流不穩定性。電漿內不論電子或離子均具馬克士威型(Maxwellian)的速度分佈，若在流體內含二種不同速度分佈（無論是電子與離子、或電子內、或離子內），且其相對速度大於熱速度，則該流體即呈現出不穩定性，以便獲得單一而且新的馬克士威速度分佈。
在核融合反應爐的研究上，因雙流不穩定性易造成能量的流失，必須設法抑制。但從行進波的應用研究來看，則雙流不穩定性證明可獲致行進波的放大效果，則是正面的結果。 |
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笛型不穩定性
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電漿在橫向磁場支撐下受垂直重力影響所造成之離子與電子等的橫向漂移稱為笛型不穩定性。從熱力學的觀點來看，電漿在磁場導引下，會受擾動（如重力）而衍生不同種類的不穩定性，笛型不穩定性是其中的一種。因電漿的不穩定型狀，類似古希臘的笛型而被命名。基本上這是在方位角平面上的一種高階性(m＝3)不穩定。
電漿受擾動而形成不穩定性是必然的現象，這對控制電漿，進而達成可控制核融合反應是一大挑戰。但不穩定性也會因而產生輻射線，比如Z型捏縮的軟性X光，似乎有跡象顯示與不穩定性有關；這方面的應用，仍處研發階段。 |
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梁之側向不穩定性
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一I 型斷面之梁承受主軸方向的彎矩時，其上翼版承受壓應力，下翼版承受拉應力。上翼版承受壓應力，如同承受壓力之柱，會發生側向屈曲現象。上翼版雖然較容易對橫軸產生屈曲，惟因腹版提供連續側支撐，因此並不會產生屈曲。當彎矩達某臨界值後，翼版會沿垂直方向之軸發生側向屈曲，此稱梁之側向不穩定性。
梁因材質非完全均質，又有殘餘應力，幾何形狀亦非完全平直，均會造成側向位移。因此欲使梁承受主軸向彎矩之能力得充份發揮，I 型梁需在其承受壓力之翼版有足夠之側支撐，以防止過早產生側向不穩定。 |
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貓頭鷹博士