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振盪
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1.振動搖盪。漢.賈誼〈鵬鳥賦〉:「萬物迴薄兮,振盪相轉。」晉.左思〈吳都賦〉:「翼若垂天,振盪汪流。」
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強迫振盪
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一個簡單振盪器(亦稱振子)或具有等效機械系統,除原已有線性恢復力及阻力外,亦受外來的週期性驅策力,因此影響原振盪衰減狀態,故稱之為強迫振盪。
例如:最簡單振盪器其質量為m,作一維強迫振盪,則其運動方程式為: 亦可寫成: 其中,-kx=線性恢復力,(負號表恢復力與位移x的方向相反;k為恢復力常數);-b =阻力,(負號表阻力與速率 的方向相反;b為阻力常數即阻礙強度。);F0cos(ω t)=外驅策力,(F0為外驅策力的上限力;ω為角頻率。) |
振盪中心
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如圖所示為一複擺(compound pendulum),係一剛體繞O點在xy平面上擺動。剛體之重心為C,在圖示位置下對O點的轉矩為-WCsinθ,則複擺之運動方程式為:
其中i0為剛體對O點的迴轉半徑(radius of gyration)。在θ角不大下,sinθ θ,上式變為: 一般單擺的運動方程式為: 其中s為弧長;L為擺長;週期T=2π√(L/g)。 與單擺相較,複擺的有效擺長L= /C。若將 寫如下式: |
振盪模態
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一結構系統在無外力作用下自由振動(盪)(free vibration,free oscillation),其基本的振動(盪)型態稱為振盪模態或振動模態(mode of vibration)。例如:若只考慮橫向運動,雙質點彈簧系之模態有二。
結構系統之自然頻率(natural frequency)及振動模態可由其自由振動之特徵方程式(eigen equation)求得,每一個自然頻率有一個對應的振動模態。二者與外力無關,僅與結構系統本身之質量、勁度、阻尼(如果將阻尼納入考慮的話)有關。一般有阻尼存在時,導致複數特徵方程式(complex eigen equation)出現,數值... |
振盪周期
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進行周期運動之物體,當物體偏移了平衡位置,而受到一個回復力作用,使物體朝向平衡位置方向運動,且通過平衡位置,到達另一偏移位置,再受一反向回復力作用,回到原先偏移位置,如此周期運動完整振盪一次所需要的時間,稱為振盪周期。
若考慮一質點在單方向振盪,因彈性恢復力為一保守力,並忽略摩擦力,根據能量守恆原理可知總能量E乃為定值,即動能mv2/2和位能kx2/2之和(m為質量;k為彈性係數)。當質點到達最大位移±A時,瞬間靜止,沒有動能,所以: 周期T乃是一次完整振動所需時間,也就是在t時和t+T時有相同值,由正弦函數周期2π得振盪周期為: |
阻尼振盪
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任何振子振盪,若其上限振幅隨時間增加而遞減,則此振盪稱為阻尼振盪。例如:有一振子質量為 m,沿著 x 軸作一維振盪運動。其恢復力為—kx(k 為恢復力常數),且受一阻力Fr。該阻力與振子速度 v 成線性函數關係,即Froc—v。若以 b 為其比例常數(即表阻力的介質因素),則 。根據牛頓運動定律,該振子的運動方程式為
由於上式所表示的指數函數不知為虛函數抑為實函數,因β2- 有三種可能,如表示式β2- 大於0、等於 0 或小於 0,故(2)式所表示運動狀態還不能確定是否振盪須經分別說明如下: 1. 若為振盪,則狀態函數的指數函數必為複數函... |
自由振盪
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不論固體力學(solid mechanics)的自由振動(free vibration),或流體力學之自由振盪(free oscillation),其運動控制方程式均為
為不受外力作用下之振盪,即為自由振盪。 |
非諧振盪
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當質點(或動力系統)繞某方位點(即空間某位置狀態點),作往復週復性運動,若質點抵達該方位點時所受淨力為零,則該方位點稱為振盪運動的平衡點。若平衡點為非穩定狀態,則該振盪稱為非諧振盪。其次雖然平衡點為穩定狀態點,但其位能曲線為無對稱性曲線,且質點所具有恢復力與其位移成非線性關係。則該振盪亦稱為非諧振盪。該質點稱為振體(oscillator)。
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振盪波
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封閉港池內,由於入射波浪與反射波浪重疊而形成駐波,在港池內振盪,稱為振盪波。港灣如設計不妥時,港內或部分港地之振盪波使水位異常變化,影響船舶碇靠,甚至海水溢上碼頭。
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振盪之能量
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一個質量一彈簧系統(a spring-mass system)其物體質量為m;彈簧力常數為k,在無摩擦平台上作簡諧振盪運動如圖所示。
其振盪能量包括物體振盪動能 K=mv2/2,與彈簧形變的彈性位能U=kx2/2。此處v為物體振盪的瞬時速度;x為彈簧瞬時形變。因該系統在無摩擦下振盪,故其振盪總能量為定值。即: K+U=常數 因此在往復運動一週期內其振盪能量變化情形,為振盪動能與彈性位能兩者之間交錯變化互換能量。即當位能增加時,則動能減少。若位能增加至上限值(即總能量值),則動能減至為零;反之亦然。 |
曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞:
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貓頭鷹博士