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暫態熱傳導
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若一固態物體突然承受環境的改變，則在平衡溫度狀態（穩態）之建立前的一段時間內，所引生的熱傳導，稱為暫態熱傳導。暫態熱傳導係相對於穩態熱傳導，目的在於分析熱傳遞量與物體溫度隨時間的變化情形，解決暫態熱傳導的問題，可採用近似的方法，例如集中熱容系統(lumped-heat capacity system)，或採用數值分析法。
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暫態熱流
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若物體突然承受環境改變，則在平衡溫度狀況（穩態）建立之前的暫態期間，因溫度差而引生隨時間關係的熱流，稱暫態熱流。
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暫態反應
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一個系統的時間反應可區分為兩個部分：暫態反應與穩態反應(steady-state response)。其中暫態反應僅在擾動發生後的一段時間內對系統有所貢獻。隨時間增加，暫態反應對系統的影響逐漸降低。當時間趨於無限大時，暫態反應將趨於零。（參見steady-state response）。
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暫態波
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物體表面受到瞬變負載作用，或是內部因膨脹或局部滑動釋放出能量，均會形成波源，其所激發的波稱之為暫態波(transient wave)。因負載的形式以及物體幾何形狀的不同，會激發不同模態的暫態波。一般求解暫態波的位移解，是利用勢理論(potential theory)，配合積分轉換(integral transformation)求得理論解；或是利用有限差分(finite difference)法求得數值解。常見的暫態波有縱波(longitudinal wave)、橫波(transverse wave)、雷利表面波(Rayleigh surface wave)、頭波(head wave)…等...
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暫態振動
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一振動系統（質量為m；彈簧常數為k；阻尼係數為c；外力F(t))受強制振動時，可以如下微分方程表示：
式中， ；ζ＝c／2mωn；f(t)＝F(t)／m。上式微分方程的解x(t)可分為兩部分，亦即沒有外力作用時的一般解xH(t)和有外力作用時的特殊解xP(t)。 x(t)＝xH(t)＋xP(t) xH(t)部分僅在擾動後的一段短時間內對系統有貢獻，隨時間的增加，逐漸趨於零，使得x(t)中只剩下xP(t)部分。有xH(t)部分存在的短時間內的振動稱為暫態振動。 |
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暫態故障
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因系統元件偶然的錯誤動作或外界干擾引起的短暫故障。
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暫態自由振動
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一振動系統（如圖）滿足下列平衡方程式：
上式中，m為質量；x為位移；k為彈簧常數；c為阻尼係數；F(t)則為外力。若f(t)＝0，即系統的振動並非來自外來激盪(excitation)，此種振動稱為自由振動(free vibration)。若此系統受到一初始位移(x(0)≠0)或初始速度( (0)≠0)，由於阻尼作用，系統振動會逐漸變小且遞減速率呈指數關係，稱之為暫態自由振動。例如當初始情況為x(0)＝0， (0)v0，則： |
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暫態系統
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一個系統處於暫態，則稱之為暫態系統。
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暫態傳播
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物體表面受到瞬變負載作用，或是內部因膨脹成局部滑動突然釋放出能量，會形成波源，激發暫態波，暫態波的傳播行為稱為暫態傳播。在物體的某一固定點，由暫態波位移解u(x,t)可得到該點位移隨時間的變化關係。若是將許多點的位移和時間變化關係，將各點位置依序排列，可得到震測圖譜(seismogram)，從而得到物體的結構特性。由暫態波位移解u(x,t)亦得到某一瞬間物體內各點的位移，從位移產生急劇變化的位置知道各種模態之暫態波波前到達的地方，依序觀察不同時間的位移和位置關係圖，可得到各種模態之暫態波在物體內的傳播方式。
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貓頭鷹博士