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多變量變異數分析
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多變量變異數分析是一種統計分析技術，也是一種屬於多變量統計(multivariate statistics)的分析方法。多變量變異數分析的目的，主要在評量一個或多個實驗變項中眾多實驗處理水準(treatment levels)，對一個或多個效標變項之影響效果，以檢定這些效果是否達顯著水準，作為推論實驗處理效果之依據。
多變量變異數分析的數學模式可以表示如下： 其中 是n×p階的依變項矩陣， 是n×q階的自變項矩陣，q=k+1，k為自變項的水準數， 是q×p階的參數矩陣（相當於迥歸係數矩陣）， 為n×p階的殘差矩陣。上述直線模式，在虛無假設 ... |
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變數；變量
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以字母 x、y、…或符號□、△、…表示量時，字母或符號即具有不確定的意義，當字母或符號代表可變化的量時，就稱為變數或變量。例如：數學式3x-5中的x即為一個變數。
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多變量常態分配
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多變量常態分配是多變量分析(mutltivariate analysis)中常見的一種統計分配，很多多變量統計學的方法都是建立在多變量常態分配的基本假定上。正如單變量統計學中對常態分配的假定一樣，如果某個變項的次數分配可以下列數學公式表示者，便稱作「常態分配」：
其中，決定這條常態分配曲線的兩個參數(parameters)為：μ（即平均數）和σ2（即變異數）。上述公式的涵義是：代入任何一個x變項值，經由上述公式的計算，便可求得該x變項值的對應y值；當x值由負無窮大到正無窮大地增加時，其所對應的y值分布，將構成一條以μ為中心，左右對稱的平滑曲線，該曲線分散的... |
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應變不變量
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應力張量σij及應變張量 ij皆為二次張量。因此，與應力張量一樣，應變亦可得到三個不變量，即不隨參考座標的改變而改變，記作I1',I2',I3'。此三個應變不變量若用三個主應變 1, 2, 3表示，則為：
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不變量
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所謂不變量是指不因座標變換而改變之物理量。例如表示任一點應力狀態之特徵方程式
其中I1, I2, I3稱為應力不變量，分別表示如下 式中σ1, σ2, σ3是任一點之主應力(principal stresses)。同理，表示任一點應變狀態之特徵方程式，亦具有三個應變不變量，其方程式與上述相似。 此外，在計算複合材料層疊板之勁度係數Aij, Bij, Dij時，亦常利用不變量U1, U2,…，來簡化計算過程。 |
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雙變量常態分配
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若連續隨機變項X的機率分配為一平均數等於μ1，變異數等於σ12的常態分配；連續隨機變項Y的機率分配為一平均數等於μ2，變異數等於σ22的常態分配，則由X及Y二變項同時發生所構成的聯合機率分配(joint probability distribution)即稱為雙變量常態分配。
在雙變量常態分配下，X及Y二變項之共變數為0，亦即其相關係數ρ＝0，也就是二變項彼此獨立。唯應注意的是，任何二隨機變項即使ρ＝0，並不必能確定此二變項獨立；但在雙變量常態分配下，若ρ＝0，卻可確定二變項為獨立。 |
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不變量系（統）
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一力學系統具有時間或空間某一轉換的不變性，此系統便稱之為該轉換的不變量系。（參見 invariance）
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微小應變量
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應變量非常小時稱為微小應變量，分析時應變量之高次項均可忽略不計。若應變量過大，其高次項不容忽略時，則為大應變（large strain或finite strain)問題，屬非線性力學問題（參見nonlinear mechanics）。一般金屬材料變形在彈性範圍內時應變量均甚微小，進入塑性變形則出現大應變。軟橡皮材料在彈性範圍內即會出現大應變。
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絕熱不變量
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電場或磁場具有特殊性質而不發生變化的情況下，當粒子能量不隨電場或磁場而改變時，便具有特定不變的性質，稱為絕熱不變量。
設在無電場的情況下，讓磁場產生力量與粒子速度垂直時，則粒子的總動能是一定值，稱做絕熱不變量。 又在一不隨時間改變的靜止非均勻磁場作用下，粒子的磁矩是一常數，又是另一絕熱不變量。 |
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迴路不變量
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在程式迴路的運算過程中，變數或條件的值保持不變者。
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貓頭鷹博士