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扭轉剪力試驗
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土壤或岩石剪力試驗的一種，圓形訊體上下端皆被咬住，然後施以方向相反之扭轉力，使試體在距離兩端等距之處受剪而破壞，得到尖峰強度之後繼續旋轉多圈，一直到剪應力為定值為止，是為殘留強度(residual strength)。這是求殘留強度的最佳試驗方法。其重點是：剪位移可以很大，使殘留強度的正確數值可以求到。
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自由剪力
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當一快速流體流入一靜止或不同流速的流體城內時，在二流域之交接邊緣法線方向上，因有極大的速度梯度，加上流體黏性的作用，有極強的剪力效應發生，稱為自由剪力。一均勻流（勢流）在流入一靜止之流體域中，因黏性作用而發生一剪力層(shear layer)。自由剪力實際上是指自由剪力層，主要是指兩股或兩層以上不同速度之自由流流向同一方向而相會合時，因速度差而產的剪力層，這是相對於自由流流經固體表面而產生的剪力層（即邊界層），邊界層是屬於壁剪力層(wall shear layer)。
自由剪力大多發生於噴射流流入一較低相對流速之流域中，如熱、污水之水底、水面排放或運河閘門昇起時之河床急流，溢... |
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剪力勁度
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結構斷面產生單位剪變形所需要的剪力為剪力勁度。
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牆剪力
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當流體通過一靜止物體表面時，因為速度非滑動(non-slip)的條件，而使流場在靠近物體表面會產生速度梯度的變化，而根據牛頓黏性原理，吾人可定義牆剪力，τ0，為：
τ0＝μ（∂u/∂y）|y＝0 式中，μ為流體黏性；u為速度；y＝0是在物體表面上。在物理上，此牆剪力可代表物體對流體所產生抵抗力。一般而言，沿主流向之平面、管流及渠道流，吾人可利用此剪力來計算所承受的總阻力，而在機翼設計及汽車外型設計與風阻計算亦常用到。 船體阻力則是總牆剪力、船型阻力(form resistance)、及造波阻力之總和。另外牆剪力可計算或估算得之。 |
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橫向剪力
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梁、板或殼結構與中性軸或中間面垂直方向之截面力，稱為橫向剪力。橫向剪力對於結構件的撓度的影響，與橫截面有效剪面積與撓曲剛度的比例有關。細長梁或非常薄的平板，其撓曲剛度很低，其撓度以彎曲效應為主，剪力所造成的撓度可不計。深梁，尤其是上下均有面板的工型深梁，其斷面慣性矩很大，或梁深超過樑長的1/4，其剪力所產生撓度佔總撓度有不可忽視的百分比。
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垂直剪力
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垂直剪力，其值之大小可由力平衡求得。垂直剪力可用來計算作用於該斷面之剪應力之分佈。
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反平面剪力運動
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在二維的彈性波動問題中若物體之位移場為
式中，ui為xi方向之位移i=1, 2, 3，此時物體中非零之應力分量僅有 式中，μ為物體之剪力模數。在此情況下，物體之位移僅沿著垂直於所考慮之x1x2平面上，且僅有剪力作用於物體上，故稱為反平面剪力運動。在反平面剪力運動下，物體之運動方程式，可寫為一條純量波動方程式 式中，ρ為物體之密度，f3為單位質量在x3方向所受之徹體力。 |
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提摩盛科剪力係數
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指在推導提摩盛科樑理論時，由提摩盛科氏所提出對於不同截面形狀之剪應力校正係數。在提氏樑理論中，剪力應變是以中心軸線之應變γ0來代表剪力變形對樑撓度之影響。然而一截面上之剪力(V)為截面上之剪應力對截面之積分：
式中，τ為剪應力；G為剪力模數；γ則為剪力應變。如以中心軸線之剪力應變γ0來代表所有截面之剪應變，則其所求得之剪力為Gγ0A，此值通常不等於式(1)所得之值。因之提摩盛科氏引用了一校正係數k來修正由於假設單一剪力應變值所生之誤差，其定義如下： 提摩盛科剪力係數取決於截面之形狀。 |
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剪力層
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（參見boundary layer、constant shear layer、free shear。）在快速的流體流入具不同流速的流體城內時，或者一快速流流經一固體邊界時，均會在流域邊緣發生一種現象，就是主流流速在其橫斷面(cross section)上因流體黏性作用而有極明顯的流速變化。此一橫向上的流速梯度(∂u/ ∂y)，產生甚大的剪力效應，使得快速流與慢速流間，以及固體邊界鄰近均產生一層剪力作用層，稱為剪力層。因固體邊界的影響而發生的，稱為壁剪力層(wall shear layer)；因快速流與慢速流之流速差異而發生的，稱為自由剪力層(free shear layer)。
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剪力遲延
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考慮一含薄板連接兩根構柱結構，如圖所示，整體結構固定於一端，有一檔柱承受一直接負載P0。假設起初表皮具有對剪力之無限阻抗，然後由於剪應變的不存在，直接負載P0由兩根構柱平均分配。實際上此表皮會在剪力負載下產生歪曲，而僅使一部分之直接負載能傳送至較低之構柱。於是，在較低構柱上之負載，由於表皮上剪變之影響，而延遲於較高構柱之負載之後，就是所謂剪力延遲。一般而言在大多數之結構問題中剪力擴散(shear diffusion)與剪力遲延具相同之意義。
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貓頭鷹博士