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剪力服從
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將材料試片受剪力變形試驗時，記錄其剪應力與剪應變的關係曲線，如圖所示。
剪力服從即定義為上述剪應力－剪應變曲線的初期斜率之倒數。硬質材料具有個的剪力服從，軟質材料則具有高的剪力服從。溫度高時，材料的剪力服從增大；反之亦然。 |
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剪力潛變服從
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某物質（例如高分子物質）負荷一定值的剪應力後，其剪應變會因時間之改變而增大，這種現象稱為剪力潛變。在剪力潛變的實驗中，試片突然負荷一定值的剪應力，然後測量其剪應變隨時間的變化，所測得的剪應變(γ(t))，可換算為剪力潛變服從(J(t))，其換算式為：
其中，τ為剪應力，為一固定值。 通常粘性流體的剪力潛變較快，潛變服從較大；彈性固體則剪力潛變較慢，潛變服從較小，如圖所示。高溫時，材料的剪力潛變服從較大，低溫時則較小。 |
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內在剪力強度
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固體受力，當其圍壓(confining pressure)高於某一數值，其孔隙為零，其剪力強度稱為內在剪力強度si，可以下式及附圖表示之：
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單向剪力流
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單向剪力流是剪力流的一種，其剪力線為""固定""，具有下列特性：
1.在同一剪力面上的任何兩個流體質點，其距離保持定值，不因流動而有所改變。 2.任何兩個剪力面的距離保持固定。 3.剪力線即為質點線(material lines)。 在流變實驗中，有許多型式的流動都屬於單向剪力流，例如：(1)兩平行平板間穩定剪力流；(2)兩平行平板間小振幅振動剪力流；(3)穩定角錐及平板流。 |
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複變剪力服從
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為複變剪力模數（見complex shear modulus）)G*之倒數：
其中，J'=G'/(G'2+G""2)為剪力儲存服從；J""=G""/(G'2/G""2)為剪力損失服從；G'為剪力儲存模數；G""為剪力損失模數。 |
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介面剪力
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此力存在於黏性的液相和汽相或液相和氣相之間介面上，如水和空氣相分隔的介面薄膜即是。雖然此液相和氣相流體黏滯性質不相同，但是介面剪力在此介面上是相同的，即τ液＝τ液或τ液＝τ汽。而介面剪力是作用於沿介面方向上。此力係因介面上下之速度差而起。
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剪力圖
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是一種沿結構桿件軸向不同斷面處，顯示剪力分佈的變化曲線（或線段）圖解，如此才可決定桿件上任何斷面位置之剪力力矩，亦可依此求得合成應力。
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自由剪力區
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當兩層流速不相等之平行流相互接觸時，由於流速的差異就在接觸面產生剪力，此種剪力非由固定邊界所引致，故稱為自由剪力，且因其遠離固體邊界，穩定性較弱，極易受微小擾動之激發而產生紊流漩渦，紊流漩渦往下游方向移動時亦向兩側擴散。紊流漩渦擴散的結果會使原來接觸面兩側有流速梯度的範圍擴大。有速度梯度的範圍也即是自由剪力區，自由剪力區內之流速剖面具有相似性，紊流強度甚高，故其混合效應顯著。
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剪力亂流
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剪力亂流通常是指亂流場中平均剪應力(mean shear stress)不為零時之流場，亦即：
這是相對於均勻亂流(homogeneous turbulence)而言。在均勻亂流場中與動量有關的物理量隨處皆相同，因此均勻亂流場就無平均剪應力。沒有平均剪應力則紊性產生的機制(mechanism)就無法產生，這樣的亂流場終將因黏滯性作用逐漸耗掉亂流能量而衰退。因此剪力亂流是相對均勻亂流而言，在具有平均剪力之亂流場，亂流能量有機會可以繼續生產。這樣的亂流場與實際存在的大部分亂流現象比較符合，在處理上及相關方程式的應用上亦困難許多。剪力亂流會特別成為一個名詞就是這... |
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剪力模態
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一含裂縫之結構物，在外加臨界負載作用下，其淨斷面與負載方向成45°處會產生最大之剪應力，使淨斷面因剪力而發生裂縫延伸現象，謂之剪破裂。此一破裂模態，稱之為剪力模態。剪力破裂模態常見於平面應力之破裂問題，與平面應變問題中常見之拉力模態破裂不同（參見tensile mode fracture)。
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貓頭鷹博士