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角量子數
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索默菲德(Sommerfeld)提出的原子結構認為電子繞原子核作橢圓軌道運行。電子在這種軌道上運行時,不僅角座標ψ有週期性的變化,其電子距原子核之徑向量座標r亦有週期性的變化。此橢圓軌道可由二個量子化條件決定,即
式中,∮代表對運動的整個週期積分;pr為徑向動量;pψ為角動量。nr稱謂徑量子數,nψ即角量子數。二數皆為1, 2, 3,…等之整數,h為Planck常數。 |
空間量子化
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在量子力學中,軌域角動量向量在任一方向上之分量不能為任意值,而是ħ 的整數倍,ħ 為Planck常數除以2π。例如:軌域角動量向量L,其在z軸上之可能分量為:
若軌域角動量量子數為ℓ 時,其可能存在之分量有(2ℓ+1)個不同之值。由於其分量在空間中受到限制,不能為任意值,故謂空間係量子化的。 空間量子化方可見於將一束單電子原子通過-不均勻磁場後,在屏幕上顯現雙線,其一相當於自旋角動量z軸分量為正的原子所造成,另一相當於自旋角動量z 軸分量為負的原子所形成,些種現象亦謂空間量子化。基曼效應則為另一例。 |
量子效率
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係指光或其他能量用以產生某種反應或變化時其轉化的效率,通常在輻射敏化過程(radiationsen sitized process)中,由於光子被吸收所產生的生成物數目與被吸收的光子數目之比值 。在光電(photoelectric)及光導(photoconductive)效應中,量子效率係指每一被吸收的光子所能產生的電荷數。量子效率通常隨著入射輻射的波長,入射角與極化程度之不同而改變。
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轉動量子數
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若以雙原子分子為例,倘若分子的轉動角速度為ω,慣性矩為I,則此分子之角動量為L=Iω。依據量子理論的結果,此角動量實際上是量子化的(quantized),故L亦可表為:
式中ħ=h/2π;ħ 為Planck常數;J即稱為轉動量子數。至於多原子分子由於轉動軸不止一個,故角動量及轉動能量較複雜,但其轉動量子數可比照得之。 |
光量子
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在微觀物理中,量子都具有二象性(請參見dual property)。光量子乃是電磁波(亦即光)的粒子表象,亦即電磁輻射時所產生之基本粒子。它具有能量,動量和角動量,但無靜止質量故不能被加速。在光電效應及康卜吞效應(Compton effect)中,光之粒子性非常顯著。真空中的光量子在不同的參考座標系中之光速恆為c 值。光量子亦可稱為光子(photon)。
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量子(性)跳變
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在一束縛系統中,其系統能量是不連續的,因此對應於每一能量之狀態亦非連續。某一量子系統若受激發(excitation),或消激發(deexcitation)時,系統將依據選擇規則(參見 selection rules),從其一量子狀態躍遷至另一量子狀態,此種躍遷稱為量子(性)跳變。
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量化﹔數字轉換(把連續量轉換成數字)﹔量子化
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係將連續信號之瞬時取樣值轉變成最接近的數位量化值之過程。其做法是將取樣值之整個變化區域劃分成有限個不重疊區段,每一區段給一數位量化值,當一取樣值落在某一區段時,即用此區段之數位量化值來代表它。此量化過程當數位量化值呈等距離分布時,稱為均勻量化,否則稱為非均勻量化;當非均勻量化是使得量化誤差之均方值為最小時,稱為最佳量化;如多個取樣值一起量化時,稱為向量量化。
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第二(級)量子化
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茲以純量場的第二量子化為例說明之:古典的Hamiltion函數以位置r和動量p為變數。如將位置r和動量p轉換成對應的算符 ,則Hamiltion函數便為Hamilton算子。轉換的形式,乃依Hamilton算子所作用的波動函數而定。如波動函數係以位置r為函數,則轉換的形式為:
如波動函數係以動量p為函數,則轉換的形式為: 對於緊緻多體或是連續的物理系統,則定義: L=∫Ld3r 和 H=∫H d2r 式中L是Lagrange密度;L是Lagrange函數;H是Hami... |
主量子數
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在量子力學中,一原子之狀態可用波函數ψnlm來表示。n即為主量子數;l為方位量子數(請參見azimuthal quantum number);m為磁量子數(請參見magnetic quantum number)。
若以氫原子為例,主量子數n代表電子在第n層軌域運動,此時氫原子之能量為: m為電子質量;M為質子質量;e為電子電荷;ħ = h/ 2π;h為Planck常數。 |
振盪量子數
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以一維諧振子(harmonic oscillator)而言,Schrödinger方程式可寫為:
式中,p為動量算子(Ћ/I)(d/dx);Ћ為Planck常數除以2π;m為作諧振運動的粒子質量;w為振盪子的角頻率;ψ為波函數;E為諧振子的狀態能量。此Schrödinger方程式狀態能量的解為:En=[n+(1/2)]Ћw, n=0, 1, 2,…。n=0時,E0為基態能量;n=1時,E1為第一激發態能量等。量子數n可稱為振盪量子數。 |
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貓頭鷹博士