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徑量子數
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在量子論的發展過程中，Sommerfeld將Bohr的圓軌道原子模型推廣為橢圓軌道原子模型。即電子可繞著原子核作楠圓軌道運動。依此模型Sommerfeld將Bohr的軌道角動量量子化條件推廣為：
式中，L為電子之角動量；pr為電子在 r 方向上的線性動量；r為電子至原子核的距離；γ與θ；∮為0至2π之全積分；h為Planck常數；nθ稱為方位量子數(azimuthal quantum number)；nr即稱為徑量子數。 一粒子若在向心位勢(central potential)中運動，則其Schrödinger方程式（請參見Schröding... |
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有效量子數
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在探討鹼元素(alkali elements)的光譜時，由於這類原子蒸氣的吸收光譜（參見absorption spectrum）與氫原子Lyman光譜非常相似。這些原子最外層軌域上僅有一個電子，內層軌域則排滿電子。
氫原子的絕對頂值(absolute term value)Tn可定義為： 式中Elim為氫原子的離子化極限(ionizationlimit)；En為氫原子在主量子數為n時之狀態能量；h為Planck常數；c為光速。 類氫離子，如He+，Li++等，其Tn值同表為： RA為... |
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方向量子化
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描述一量子系統的角動量，若以向量表示，常以J表之，相應於此向量之角動量量子數則以j表之。此時J2為可量度之角動量平方，其大小則以j(j+1)Ћ2表之，Ћ為Planck常數除以2π。j的數值可為整數成半整數。在量子力學中此時若在系統中任選一軸a，則角動量在此軸上之分量Ja必須為mЋ，m的值可為-j,-j+1,-j+2,…,j-1,j中之任一值。由於向量J並不能任意存在，因而空間可謂量子化(spatial quantization)或稱方向量子化。a軸則稱謂量子化軸(axis of quantization)，通常將a軸稱為z軸。一旦有外加電磁場作用於此一量子系統時，外加電磁場的方向即為z軸的...
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量子統計法
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如果一個物理系統係由大量相同的粒子所組成，則探討該系統最有效而且最便捷的方法便是統計法。在古典的統計法中，這些相同的粒子是假設可以分辨的，而且一個粒子出現在某一能量狀態並不影響另外粒子出現在該能量狀態的概率。在這些假設之下，對於處於平衡狀態的系統，粒子出現在能量E的狀態的概率為：
p(E)－Aexp(-E／kT) 式中，A為常數；k是波茲曼常數k=1.381×10-23焦耳／絕對溫度，而T則是系統的絕對溫度。上述的概率分佈稱為波茲曼分佈。 在量子統計法中，相同粒子之間是不可分辨的，且描述這些相同粒子的狀態波動函數必需遵守鮑立原理：將兩個相同粒子的狀... |
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電子量子態
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在分子或原子內的能量分配，可藉由配分函數來描述。其中各能量可分為平移能、旋轉能、振動能及電子能。其中電子能分佈狀態，亦是以不連續的方式分為不同的量子態，這些能階即稱為電子量子態。
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量子統計力學
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如果一個物理系統係由大量相同的粒子所組成，則探討該系統最有效而且最便捷的方法便是統計力學。在量子統計力學裡，相同的粒子彼此之間是不可分辨的。對於費米子其所遵守約為Fermi-Dirac統計法：出現於能量為E的狀態的費米子個數為
式中EF是費米能量，亦即在絕對零度時系統中的費米子按能階的高低排列時所能具有的最高能量；而k是波茲曼常數，k=1.38l×10-23焦耳／絕對溫度；T是系統的溫度以絕對溫度為單位。對於玻色子其所遵守的為Bose-Einstein統計法：出現在能量為E的狀態的玻色子個數為： 式中，μ是化學勢能，為系統... |
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量子產額
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由於光子照射在一系統上被吸收，導致某一反應，因光子所引起的反應數目與入射光子總數之比值。在光電效應中量子產額通常稱為光電效率(photoelectric efficiency)。在光化學反應中，由於光子被吸收所引起的某種直接或間接的反應總數與入射光子總數之比值稱為量子產額。在連鎖反應中量子產額之值可能大於1。
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總量子數
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以量子力學解釋原子結構時，原子中的電子依Pauli原理（請參見Pauli principle）分別處於不同的軌域中，這些軌域通常以主量子數、方位量子數、磁量子數及自旋量子數標示之。其中，主量子數，一般以符號n表示，亦稱為總量子數。
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能之量子化
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在量子論中能量的量值通常為不連續的；或者經由某些條件之引進，吾人求解物理系統之能量值時，其值為一系列不連續的量值，此稱為能量量子化。例如，吾人若視氫原子係一電子繞著質子作圓周運動，電子之角動量若為某一物理量之整數倍，則依據牛頓力學及電磁學將可算出氫原子之總能量，此能量將為一系列不連續之量值。
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量子電動力學
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量子電動力學是以探討帶電質點的運動，以及帶電質點與電磁場的交互作用為其主要內涵。其處理方法是將電磁場以一四元向量的量子場Aμ,μ=0,1,2,3表示。A°對應於電磁學裡的純量位能，而Au, μ=1,2,3，則係對應於電磁學裡的向量位能。帶電質點則以一具有四個分量的波動函數Ψ來表示。而電磁場的傳播是由運動方程式所決定：
式中， ；e則是帶電 質點的電量；γμ則是Dirac矩陣，可表為： 帶電質點的運動則由以下方程式所決定。 |
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貓頭鷹博士