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渦漩層
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一個佈滿著渦漩的薄層區域稱為渦漩層。由於這些渦漩所在的薄層通常可以無限薄的渦面來近似，因此通常以渦漩的面分佈強度來替代各個渦漩的分佈強度。此外，渦漩層也可看成是由無限個渦漩絲(vortex filament)所組成的。
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渦漩理論
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渦漩簡言之即是流體質點繞著一個共同中心運動的流場結構，而渦漩理論是以渦漩的運動及其對鄰近流體粒子所衍生的速度場來描述流體的運動。以台灣夏天常見的颱風為例，如有兩個颱風，即兩個颱風會互相造成彼此的影響而繞成一個較大的風力圈，這主要是兩個颱風旋轉方向相同之故，此即是渦度與循環(circulation)之原理；沿著任一個面形的邊界就切向流速做線積分所得的循環必等於沿著此面形內部所有各個元面邊的循環之總和，因內邊上積分皆相消，祗剩下外循環。若旋轉方向相反，則情況殊異，這類的分析即是渦漩理論的一部分。
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渦漩強度
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渦漩(vortex)是指流體的質點繞著一個共同主軸做旋轉的流體運動。渦漩強度的大小以渦漩速度對包圍此渦漩的封閉曲線，做線積分所得的值做量測：
Γ＝∮V‧dℓ 例如一個二維自由渦漩(free vortex)的Γ＝2πrvθ，vθ代表切向速度；r代表離渦漩中心的距離；Γ的大小代表渦漩強度的大小。由此可知在固定r值時，如果渦漩強度愈大則切向速度愈大。 |
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離散渦漩法
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將 Navier-Stokes 方程式轉換成渦漩方程式，視流場由許多渦漩粒子(vortex blob)組合而成，以類似 Lagrangian 分析模式來追蹤每一個渦漩粒子的位置，再以必沙二氏定理(Biot-Savart law)將此時的渦漩場轉換成相對應之速度場。此法之最大特徵是不需用網格點來做計算，也不使用有限差分或有限元素法來解微分方程，可說是一個無格點(grid-free)的方法。此法常被應用於研究流體流過鈍形體的問題，如尾流區的情形，分離點的計算，升阻力的計算等。
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渦漩片
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指有強烈渦漩度的流體薄層。(1)流體速度有切向間斷的曲面，如一層流體相對於另一層流體滑動時產生的速度間斷面；這種間斷面可當作由渦流絲組成的面，稱為渦流片。(2)在運動流體中描繪的曲面，在某一瞬時，位於此曲面上流體元素的轉動角速度與此曲面相切。
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渦漩尾跡
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幾乎所有與流向對稱的二維形體，漩渦交替形成於水流中心線之兩邊，然後傳遞於尾跡(wake)中，產生側向的搖擺，如此即產生如圖所示的渦漩尾跡。其特性已由馮卡門(Von karman)以解析法決定為如圖的形狀大小。此種渦漩之產生是緊蹤流體動力學之基本原理，即是在流體內沿任何閉曲線的環流量為對時間不變的定值。換句話說，在任何瞬間沿圓柱體周圍的環流量是與所有漩渦的初始環流量相等，但方向相反。因為每一漩渦持有初始強度±Γv，沿圓柱的環流量不斷在－Γv/2與＋Γv/2值間變化。淨效果即為對圓柱產生搖擺的側向衝力，而且此衝力是約略按照非旋轉循環定理，作用於一個渦漩的反方向。圖中所示為此種渦漩尾跡之排置狀態...
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渦漩阻力
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流場中的物體表面形狀若有驟變處，則流場中將會發生渦漩，這種渦漩的發生，自然會消耗能量，因此可視為阻力的一種。
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圓柱渦漩
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圓柱渦漩是一種理想的二維渦漩，當其兩端延伸至無窮遠處，則垂直於轉軸之剖面圖為一般教科書上常見的圖形。惟此類圖形並不一定要與其轉軸呈對稱，且旋轉方向可以逆時針亦可以順時針。
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渦漩形成
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所謂渦漩，乃是流體本身做旋轉運動。在自然界中，渦漩的形成有時能明顯地觀察到，如龍捲風、橋墩後的渦漩區和划船時槳所產生的渦漩等；也有許多小渦漩不易觀察到，如邊界層內的渦漩等。渦漩的形成伴隨著機械能的損失，因而降低機械效率。
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渦漩偶
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兩個強度相同、方向相反的平行直線渦漩線(vortex lines)所組成的渦系稱為渦漩偶。
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貓頭鷹博士