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能量不滅律
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宇宙間各物體的能，雖可由此物移到他物、或由此種能變為他種能，但其總能量不增不減，恆久不變，稱為「能量不滅律」。
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能量消耗
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一含裂縫之結構物，承受外加負載時，若每單位裂縫長度延伸時，其外力所作之功與內部應變能之差之變化量，等於或大於使每單位裂縫長度延伸時所需之上下裂縫面之表面能，則將使裂縫延伸。此時，物體之總位能降低，此一現象謂之能量消耗。
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能量釋放率
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考慮如圖之一含裂縫半長度a的結構物，受到外力P的作用，在物體之內部則會因受力而產生變形，因此可以計算出其內部的應變( )及應力(σij)。假設 U 為應變能，是為一純量，則應變能與應力及應變間的關係，一般可表為 。此外，假設γ為裂縫延伸時，產生每單位面積新的裂縫表面所需的表面能，而由於上下裂縫表面之故，因此裂縫延伸時，所需之表面能為2γ。因此，當所作用之外力p達到一臨界值時，物體內部之應變能大於產生新的裂縫表面所需之表面能即U＞2γ，則裂縫便會延伸。由於應變能的釋放，提供所需之表面能。因此定義出一能量釋放率 G，G＝-∂V/ ∂a，即每單位長度之裂縫延伸，其應變能之改變量。
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能量收聚鏡
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收集能量之光學系統。一般攝影機採用光學透鏡（組）收聚被攝影物體反射的可見光能量，並成像於感光底片。在遙測應用用上，則常採用旋轉反射鏡，自空中掃描地物以收聚波譜能量，經電子記錄後，處理成像。
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直接能量最小化
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在有限單元的方法中；基本上是要獲得適當的節點位移{δ}使得系統勢能Π具最小值。而
其中[k]為勁度矩陣；{f}為節點外力向量。一般傳統的步驟是從Π對{δ}的第一次變分為零的條件，從而獲下式 再由(2)式中求得所要之{δ}。然而尋找適當的{δ}而能使勢能，即(1)式中的Π，具最小值，有許多其他的數值程序可資運用，而不經由(2)式。是以直接由(1)式，用最佳化的方法計算出{δ}，特稱為直接能量最小化。 |
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能量間隙
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若以粒子在一有限位能阱(finite potential well)中運動說明，此粒子在此阱中能具有之能量是不連續的。倘若此粒子係在一有週期性之陣列位能阱中運動時（例如自由電子在晶格排列整齊的固體中運動），則上述不連續之能階將因晶格（亦即離子）間之作用而形成不連續的能量間隙，亦稱禁帶(forbidden band)。意謂粒子不可能佔有的能量區域。
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在氣體中每形成一離子對消耗的平均能量
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能量表示，能量表象
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設某一系統在某一狀態之能量為Ek，其能量之算子以Hop表之，若Ek為Hop之特徵值，則吾人有下列之關係式：
式中 |k> 為該系統之狀態括量，亦為該狀態之特徵括量（參見 eigen function）。此時在由|k> 集合所建構之希伯特空間(Hilbert space)中，括量及能量算子分別表為此基底 |k> 對應的則矩陣與方矩陣。集合 |k> 所表明的即為能量表象。 |
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能量分解
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於游離輻射能譜測定裝置，可區別不同能量的能力。通常能量分解係以能譜尖峯半波高全寬度的絕對值或以尖峯能量的百分比表示。後者也稱為能量分解百分比。
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能量均分
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在氣體動力論中，常以簡單的撞球模型來描述分子間的碰撞及分子碰撞某一平面所造成的壓力。由於分子在各個方向的運動有相同的機率，以致在各個能量存儲模態中，都其有相同的能量值，此即為能量均分定理。如單原子分子則是 ，所以在三方向所具有的能量均相等。以數學式表示則為：
其中，m為一顆分子的質量； 為三個互相垂直方向的均方速率；k為波子曼常數；T為絕對溫度。 |
 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士