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洛特卡定律
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洛特卡定律係由人口問題專家洛特卡(Alfred James Lotka, 1880-1949)所提出。是一著名的文獻統計定律，主要在顯示著作者人數與他們所發表論文數量的關係。
洛特卡為了肯定不同才能的科學家和學者，對科學進步所作的貢獻亦不同之定律，他以化學和物理兩學科的科學家為研究對象，以美國出版的［化學文摘］(Chemical Abstracts)1907-1916年10年間之論文作者姓名是A和B字母為首者共6,891位，對其著作作頻率統計分析；同時對德國出版的［物理史料一覽表］（Geschichtstafeln der Physik， 1910年）中所載1,325篇物理學... |
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恩格爾定律
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十九世紀德國統計學家恩格爾所發現的定律。即當一個家庭的所得增加時，其用於食物的支出占所得的比例愈低。
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槓桿定律
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槓桿平衡時，施力相對於支點的力矩等於抗力相對於支點的力矩。
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交比定律
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以透視幾何為基礎的投影線段之比，稱為交比定律。如下圖，設平面1上有A、B、C、D四點，其投射線相交於透視中心L，該射線分別與平面2相於a、b、c、d，此透視投影之交比（R）為：R＝
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牛頓黏滯定律
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通常流體需考慮其黏滯性，如下圖，在兩片間距極小之平板之間有流體存在，若下平板固定而上平板以U等速滑動，則其流體之速度分佈如圖中所示，呈線性分佈。
從圖中得知： 假設切應力為τℓ(shearing stress)；而u為速度分佈，則τℓ和速度梯度du/dy之關係，對於牛頓流體而言為線性可表為： 式中，μ稱為黏滯係數(coefficient of viscosity)，此一關係稱為牛頓黏滯定律。 |
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輻射定律
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輻射定律起源於古典理論，首先預測在某溫度T 下其光譜輻射能率密度(spectral radiancy)u(λ)隨波長而變。其關係式為：
c 為光速；k 為Boltzmann常數，k＝8.62 x 10-5(eV/°K)＝1.38 x 10-23°K。T為絕對溫度；λ為輻射波長。 在波長很長時，古典理論與實驗一致。但若波長在很短範圍，則古典理論與實驗就完全不一致。因此在1900年Max Planck就提出光譜光耀度（即光譜輻射能率密度）u(λ)的一個公式，能使這個公式對所有輻射波在任何溫度都能與實驗數據完全一致。其表示式為： ... |
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哈（根）‧普（瓦塵伊），二氏定律
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哈‧普二氏定律可以下式表示之：
其中，Q 為單位時間的流量（體積／時間）；R 為圓管的半徑；μ為流體的粘度；L 為圓管的長度；P0為圓管上游端之p 值；pL為圓管下游端之p 值。 p 為壓力；ρ為流體的密度；h為垂直高度（以任意參考平面為基準）。 簡而言之，哈‧普二氏定律是描述一牛頓流體在圓管中流動時，壓力差、流量、流體粘度，圓管長度及半徑之間的關係式，只適用於層流(lamilar flow)及等溫的狀況。 |
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史托克斯定律
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史托克斯定律可敘述如下：一向量場的旋量對一張開的表面積作面積分，等於該向量沿著張開表面的封閉曲線作線積分。若以A表示向量場；S表示張開的表面積；C表示封閉的曲線，則史托克斯定律可以數學式表示如下：
∫s(▽×A)．dS＝∫cA．dℓ 路徑C的積分方向是由S的方向所決定。 |
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平行四邊形定律
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向量加法的定義，亦稱為平行四邊形定律：當平行四邊形的兩鄰邊分列表示兩向量A與B（參見triangle rule），則A、B間之對角線表兩向量之和A＋B。
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貝提定律
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設彈性結構體已存在外力為P1。當再施以另一外力P2，使結構變形過程中，P1必因變形而做功，令此功能W12；反之若彈性結構體已存在外力為P2，當再施以另一外力P1時，P2乃因結構變形所做之功定義為W21。
貝提定律是說這兩個功的數值應相等，亦即W12=W21，其數值不因施力之次序而改變。茲簡述如下： 設單位外力施於結構上之點1處，該處之位移為δ11，同時在結構上另一點2處引生之位移為δ21，同法δ22表示施單位力於點2，在2點所發生的位移，δ12則為點2處之單位力所引生在點1處的位移；根據 Wij定義及貝提定律認為施力次序不同所做之總功WT仍應相等；亦即 |
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