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旋轉座標系     
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　　早期在研究狹義三體問題(restricted three-body problem)時，習慣將固定座標系稱為恆星座標系(sidereal coordinate system)，代表相對於恆星是固定的或無加速度運動的，而將旋轉座標系稱為synodic coordinate system。參閱附圖，m3代表無限小質量物體，即第三體，m1與m2代表兩個有限質量物體，即第一體與第二體。假設m1與m2互相吸引，繞兩者之質心做圓周運動，而m3受m1與m2之吸引，但其質量小到不會影響m1與m2之相對運動，則是為狹義三體問題，主要目的在研究m3的運動狀況。圖中XY代表固定座標系，xy代表旋轉座標系，由於一...
不足回旋     
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連轉身都有困難。形容所處空間極為狹小。如：「這房間這麼小，簡直不足回旋！」《漢書．卷五三．景十三王傳．長沙定王劉發傳》顏師古注引應劭曰：「定王但張袖小舉手，左右笑其拙，上怪問之，對曰：『臣國小地狹，不足回旋。』」
無旋（轉）流，非（黏）旋性流     
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　　若流體粒子（或元素，element）在無黏滯性流體流動中，相對於其本身中心點並無旋轉，則此流動稱為非（黏）性旋性流。例如在二維流場中，若u 和v 分別表示流體粒子沿著x 和y 軸的速度分量，則無旋（轉）流的速度向量旋度應為零，亦即旋渦(vorticity)為零。數學式子為(∂v/∂x)－(∂u/∂y)＝0，圖1(a)，(b)和(c)為二維非（黏）旋性流的示列圖。實用上即運動上不受黏性牽制之流動，如邊界層以外之流動。
迴旋曲     
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曲式名。參見「輪旋曲」條。
水平制動螺旋     
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為制止儀器環繞垂直軸在水平方向之旋轉螺旋，例如經緯儀水平度盤上之制動螺旋，即稱之為水平制動螺旋。
非旋（轉）運動，非（黏）旋性運動     
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　　流體粒子在無黏滯性流動中將不會產生旋轉運動，請參見非（黏）旋性流(irrotational flow)的說明。
旋量     
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　　為了描述電子自旋的狀態，1926年W. Pauli引進一具有兩個分量的旋量x。此旋量的兩個線性獨立的基底括量可表為：
　　
　　對於任一自旋狀態括量│α＞，其所對應的旋量x 為：
　　
　　旋量與向量最顯著的不同在於轉動的性質：一向量繞著向量空間一固定軸需轉動角度2π即回到其自身，但一旋量在旋量空間中卻需轉動角度4π方能回到其自身。
自旋波     
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　　鐵磁性晶體在絕對零度並在外加的磁場下，晶體中的自旋向量將與磁場方向一致，所有的自旋將互相平行。倘若將此系統激發，其中某一原子的自旋反向，則此反向的自旋角動量將影響鄰近原子的自旋角動量，此影響將由原子一一傳遞出去至整個晶體皆受影響。晶體中晶格上自旋向量之排列，係由整個晶體上方下視時各自旋向量之排列情形，其矢量末端之排列亦如一種波動，此種波稱之為自旋波。
旋轉向量     
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　　考慮一微小位移場ui(x1,x2,x3)，定義直角座標系統張量ωij=(1/2)(∂ui/ ∂xj－∂uj/ ∂xi)為一旋轉張量。ωij的一反對稱張量，即ωij=-ωij。根據排列(permutation)符號ekij之定義，吾人可建立旋轉向量為ωk=ekijωij/2或ω=(1/2)▽×u。使用旋轉向量可計算物體進行剛體運動之旋轉量。
旋轉矩陣     
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　　旋轉矩陣（或稱旋轉張量），[W]，為一二階矩陣（或張量），其張量表示式為
　　
　　式中，▽為梯度算子(gradient operator)，而U為受力物體之位移向量場。
　　考慮某受力物體及對應之x1,x2,x3座標系統，如該物體之應變量為無限小，則W12,W23及W31約等於變形物體內一無限小之元素(infinitesimal element)分別繞x3,x1或x2軸之平均旋轉量（旋轉方向依照右手螺旋規則）。