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角動量     
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力學名詞。沿一軸旋轉的物體，其轉動慣量〔見Moment of Inertia〕和角速度的乘積即為角動量，亦即，。因此，角動量是與轉動慣量、角速度成正比。當角動量為固定時，角速度則和轉動慣量成反比關係，亦即當轉動慣量減少時，角速度就會增大；當轉動慣量增大時，角速度就會變小。其中，轉動慣量是等於質量和扭轉半徑（radius of gyration）平方之乘積〔
一質量之慣性動量與角速度之乘積。
動量空間     
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　　以動量座標描述之空間稱之動量空間。空間中之物理系統，或系統之物理狀態，可以用座標 x、y、z 等描述，亦可以用動量 px、py、pz 等描述。在量子力學中，若空間以座標描述時，座標不變，動量則表為算子，以一維空間為例 p 算子表為 -iћ∂/∂x，h 為 Planck 常數除以2π。在動量空間中，動量保持不變，座標則表為算子，以一維空間為例 x 算子表為 -iћ∂/∂p。若一簡諧運動體以一維的 Schrodinger 方程描述時，在二種不同的空間中可分別書為：
　　
　　式中，左邊括號內第一項為動能算子；第二項為位能算子；m 為運動體之質量；c 為力常數；ψ為波函數...
動量矩，角動量     
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　　動量矩亦稱角動量(angular momentum)為一向量。一質點 P 之線動量（參見 linear momentum）若為L＝mv；m 為質灘的質量；v 為其速度；則質點 P 對某一點 O 之角動量 H，定義為 O 點至 P 點之位移向量ρ與線動量 L 之向量積：
　　
　　由牛頓第二定理律可導得，質點 P 上之外力對 O 點引起之力矩和ΣM 等於角動量之時間變化率 ，向量符號上之逗點表對時間之微分：
　　
　　上式Σ符號表取和。在一時段角動量之變化量等於該時段內力矩ΣM 所產生之角衝量（參見 angular impulse）：
能量動量關係     
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　　在狹義相對論中，對一以速度v相對於觀察者運動的質點，其相對質量為：
　　
　　式中m0是該質點的靜止質量，而 c＝3.0×108公尺／秒為光速。為了維持線性動量的守恆，該質點的動量則定義為：
　　
　　而在狹義相對論中，最廣為人知的結果是質量與能量的等效關係，亦即：
　　
　　式中 E 是質點的能量。而由質量與能量的等效關係，並且利用上述的相對質量及動量的公式，可以輕易獲得如下的關係：
　　
　　此稱為能量動量關係。
轉動量子數     
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　　若以雙原子分子為例，倘若分子的轉動角速度為ω，慣性矩為I，則此分子之角動量為L=Iω。依據量子理論的結果，此角動量實際上是量子化的(quantized)，故L亦可表為：
　　
　　式中ħ=h/2π；ħ 為Planck常數；J即稱為轉動量子數。至於多原子分子由於轉動軸不止一個，故角動量及轉動能量較複雜，但其轉動量子數可比照得之。
動量傳遞     
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　　當兩質點作碰撞(collision)時，其中有一質點損失其動量，另一質點則得動量；完全符合（動力系統）動量守恆原理。但某質點損失動量係經此碰撞交互作用，能將其所損失動量傳遞給另一質點，稱為動量傳遞。
　　因為碰撞係指兩質點（或兩系統）產生直接交互作用，均稱之為碰撞。如(A)接觸交互作用；(B)偏射效應的交互作用；(C)散射(scattering)效應的交互作用；(D)衰變(decay)效應的交互作用；及(E)化學反應的交互作用，而產生動量傳遞效應。反之，凡發生動量傳遞現象，必產生碰撞效應。
力學名詞。動量在體內重新分配的過程稱為動量傳遞。依不同的基本運動型態，動量傳遞可分為線動量傳遞和角動量傳遞兩種。
普朗特動量輸送理論     
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　　普朗特將亂流運動模式描述如下：接近壁面之邊界層之速度所示，於y+1層之水平速度為 之流體，當其以－v之垂直速度傳送至y層時，其動量輸送量為 ，同理，由y－1層之水平速度為 之流體，當其以v之垂直速度傳送至y層時，其動量輸送量為 ，因此，其平均動量輸送量為 。此外，垂直速度之大小 與水平速度變量之大小成正比，亦即 。然而，單位面積之動量輸送率即為亂流剪應力，由是：
　　
　　普朗特將C溶入l中，定義l為普朗特混合長度(Prandtl's mixing length)，則考慮τx與 之方向後，其剪應力為：
　　
　　此為普朗特動量輸送理論，或稱...
轉動動量     
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　　凡物體受任何物理原因作用，該物體絕不會產生形變。則稱該物為剛體。剛體為理想界定物體，在剛體中任何兩質點間之距離，絕不改變。
　　其剛體被支住在慣性參考架構上O點，如圖所示。今考慮該剛體上任一點質量(mass point)為m，其相對O點之位置向量為r。若該質點受一物理原因為線動量p，但因剛體內質點不會沿p的方向產生移動動量效應，故只產生繞通過O點的轉軸作旋動或轉動。因此，這種動量稱為質點角動量ℓ(angular momentum)；但對剛體整體的動量稱為剛體轉動動量L(rotational momentum)，亦可稱為剛體角動量。其動量定義如下：
　　1.單質點角動量...
衝量動量方程式     
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　　單質點基本運動方程式可以下式表之：
　　
　　式中，F 為質點受力；m 為質量；V 為速度；而 G＝mV 為線動量；將上式積分可得
　　
　　此式即為衝量動量方程式。等號左邊積分式為，時間自t1到t2時F 力所引起之衝量。
　　另外合力F 對任一固定點o 之合力矩之M0，可以下式表之：
　　
　　式中r 為距o 點之位置向量；H0＝r × G則為角動量；積分前式可得
　　
　　上式中，力矩和時間之乘積為角衝量，此式即表衝量和角動量關係的方程式。
廣義動量     
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　　假如一系統含有N個粒子，如果每一粒子之位置以直角座標表示，可寫為(x1,x2,x3)為第一粒子，(x4,x5,x6)為第二粒子…以此類推，因此這一系統之動能為：
　　
　　如此系統以廣義座標qi表示，亦即：
　　
　　因此，以鏈定律(chain rule)xj對時間之微分即為：
　　
　　亦即 ，其中，Gj表函數之意。因此此一系統動能以廣義座標表示即為：
　　
　　上式如令：
　　
　　pi即為廣義動量。
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