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廣義動量
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假如一系統含有N個粒子，如果每一粒子之位置以直角座標表示，可寫為(x1,x2,x3)為第一粒子，(x4,x5,x6)為第二粒子…以此類推，因此這一系統之動能為：
如此系統以廣義座標qi表示，亦即： 因此，以鏈定律(chain rule)xj對時間之微分即為： 亦即 ，其中，Gj表函數之意。因此此一系統動能以廣義座標表示即為： 上式如令： pi即為廣義動量。 |
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動量算子
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在量子力學中，線性動量 p 以下列算子代表之：
i＝√－1；ħ＝h/2π；h 為 Planck 常數；在面座標系中 ▽＝(∂/∂x)I＋(∂/∂y)j＋(∂/∂z)k 。若一物體質量為 m，沿 x方向運動，則其動量 x 分量之算： px為常數時，此時px為算子 -iћ∂/∂x 之特徵值(eigenvalue)，ψ為特徵函數。此時特徵值 px 代表量度 x 方向之動量大小。 倘若式(2)不成立，則其動量之量度以式表之： 其中，ψ為質點運動之波函數。式(3)代表質點運動時 x 分... |
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柯西動量方程式
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對於一以速度V移動之物體，其內部任一點之動量平衡方程式可表示為： 其中為物體內之應力；ρ為物體之密度；b為單位質量之物體分佈力；V為速度；而▽‧σ為應力σ散度(divergence)；d/dt為物體之物質導數(material derivative)。上式即稱為柯西動量方程式。
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動量向量
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一質點之質量乘以其速度為其動量，若以向量表之稱為動量向量。例如：
線性動量向量 L＝mv， 角動量向量 Ha＝ρa×L＝ρa×(mv) 上式，v表速度；ρa表質點距 A 點之位移向量；m 表質量；Ha表質點對 A 點之角動量。 |
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動量守恆
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動量守恆分線動量守恆和角動量守恆。（參見 conservation of linear momentum 及 conservation of angular momentum。）
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自旋角動量
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基本粒子都有其固有的自旋。如電子、質子、中子等基本粒子，由於其本身固有的自旋所產生的角動量大小為√3／2ħ，ħ＝h／2π；h為Planck數。若加一磁場時（常定為z軸），則其角動量沿磁場方向之分量可為＋ħ／2或－ħ／2。光子亦為基本粒子之一，其自旋角動量為√2ħ，其z軸上之分量可為ħ、0或－ħ。
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角動量守恆律
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有外力，但對轉動軸沒有力矩時，轉動體的角動量亦不會變，因此建議將一系統（質點系或剛體）之角動量總和恆為不變，稱之謂角動量守恆律。
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動量傳遞理論
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動量傳遞理論乃指不同物體間相互運動時。所發生的動量轉換現象。就線動量而言，最明顯的例子即是兩個剛體的碰撞，由於線動量守恆，碰撞前及碰撞後兩個物體的個別線動量會互相轉換或傳遞。而對角動量而言，其動量傳遞的理論成功地應用在衛星的姿態控制上。在利用此原理的衛星上，均裝置有一轉輪，由於角動量守恆原理，此轉輪之角動量與衛星本體之角動量將互相傳遞，而達到姿態或方位控制的目的。
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動量矩守恆
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動量矩守恆即角動量守恆。同 conservation of angular momentum。
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動量守恆律
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一系統（質點系或剛體）之總動量恆為一定量（常數）。動量為質量與速度的乘積。一含n 質點之質點系，若各質點之質量與速度分別為mi與vi，則其總動量p 可表為：
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 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士