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熱邊界層
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如附圖所示，一浸於流動流體中的平板，流體流動方向和平板平行，流體之速度為u0；溫度為T0；平板表面溫度維持恆定溫度TW，若TW大於T0，流體將被平板加熱，使接近平板表面附近流體的溫度發生變化，而形成了溫度梯度，形成了一邊界層如OB線所示。此線與流體動力邊界層OA相似，在此界層中，溫度由平板表面的溫度TW變化至界層外的T0，此界層稱為熱邊界層。
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邊界層動量厚度
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在邊界層發生時，邊界層內流體流在勢流流速狀況下，應有的動量與邊界層流實際的動量之差，同視為邊界至某一厚度δ2之流體在勢流流速下所具有之動量。稱此一厚度δ2為邊界層動量厚度。茲分為可壓縮邊界層流及非可壓縮邊界層流予以說明。
在可壓縮邊界層流中，設邊界層內流體密度為ρ，流速為u，邊界層外緣勢流流體密度為ρ1，流速為 ，依定義，動量厚度之方程式可為 解得 在非可壓縮邊界層流中，邊界層內、外之密度均視為相同，ρ1=ρ，因此動量厚度可為 |
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邊界潤滑
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任何機械若要順利操作，必須在作相對滑動之機件間具有光滑表面，而潤滑(lubrication)即為在作相對滑動之二機件（例如轉軸與軸承）之間加礦物油(mineral oil)、滑脂(grease)、或石墨(graphite)等物質，以減少二機件之間的摩擦。潤滑如果做得很理想，則兩個相對滑動的機件被流體完全隔開，因此理想之潤滑中，流體摩擦將替代固體間之摩擦，換言之固體機件因不互相接觸所以根本無磨耗(wear)可言，而兩機件間之摩擦阻力之大小，僅與流體之黏度(viscosity)有關。但是上述之理想潤滑，當兩機件間之壓力過大時（例如機械由靜止開始起動時）則無法達成，這種情況下液狀之潤滑劑，大部分...
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邊界層推移厚度
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在邊界層發生時，假想剪力流的邊界若朝正y向（邊界法線方向）推移一δ1之位移時，可得一假想的同流量的勢流，稱此一被推移的距離為邊界層推移厚度。
在非可壓縮邊界層流中，設流體密度為ρ，邊界層內流速為u，邊界層外緣之勢流流速為 ，剪力流之質量流率為 推移δ後，視為均勻勢流之質量流率為 因二者相等，得 在可壓縮邊界層流中，設邊界層內流體密度為ρ，流速為u；邊界層外緣勢流流體密度為ρ1，流速為 ，則剪力流質量流率為 推移δ1後，視為均勻勢流之質量流... |
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邊界層控制
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邊界層(boundary layer)即為高雷諾茲數(high Reynolds number)流動中，緊貼邊界面(boundary surface)之相對速度為零，法向速度梯度甚大，即使流體黏性甚小，黏性力還是發生顯著作用之流動薄層。邊界層起初總是層流，而可能轉變成為亂流(turbulent)，也可能發生分離(separation)，而究竟在邊界層之何處層流轉變成為亂流，或者邊界層在何處發生分離等問題，與阻力(drag)、升力(lift)的大小有密切的關係。邊界層控制即為影響邊界層流動結構以謀求減少阻力，或增加升力時所用之技術。例如(1)改變邊界面的形狀儘量使得邊界層處於有利的負壓力梯度...
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混合邊界條件
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混合邊界條件有兩種不同情形：一種情況為物體之整個邊界，分成兩個或以上之區域，而在不同之區域上，給定不同型式之邊界條件。例如：在一段區域上，給定未知量本身；而另一段區域則給定未知量沿邊界法線方向之微分。另一種混合邊界條件為當未知量為兩個（或以上）時，此時在同一段區域內將有兩個（或以上）的邊界條件，若一個邊界條件為某個未知量之本身已知；而另一個邊界條件則為與另一個未知量沿邊界法線方向微分有關之量為已知者。以二維彈性體為例，考慮－∞＜x＜∞, y＝0 為此物體之邊界，若沿著x＜0，物體之 x 及 y 方向位移已知，而沿著x＞0的邊界，物體之 X 及 y 方向之曳引力已知，則此種邊界條件，為上述之...
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艾克曼邊界層
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埃克曼邊界層有時候稱為埃克曼層(Ekman layer)，是海洋學者埃克曼所提出的現象。通常是指地球由於自轉的關係，使其周圍的流體產生柯氏加速度(Coriolis acceleration)。柯氏加速度若以虛力的觀點視之，則稱為柯氏力(Coriolis force)，而埃克曼邊界層乃地球邊界層中柯氏力、壓力梯度與摩擦力三者互相作用的區域，此區域與更接近地球表面的表面層合成地球邊界層，在海洋與大氣中均存在，海洋中一個淺顯的例子是墨西哥灣洋流(Gulf-stream)。由於柯氏力作用的方向不僅與地球自轉方向垂直且與流體粒子的速度向量垂直，所以在表面層與埃克曼邊界層中，流體粒子的運動方向會彎曲，...
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邊界積分法
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邊界積分法為數學方法中利用方程式之基本解（即不考慮任何邊界條件下之微分方程式之解答），及趨近邊界所得到之奇異值，再代入由邊界值的基本解所組合而成之積分方程式，即可以獲得場內任何一點之答案。由於離散邊界時，以有限元素法為之最為方便，因此，邊界積分法往住以邊界元素法為數值離散化之主要工具。為說明起見，今以二維拉卜拉斯方程式(Laplace equation)為例，把此方程式之解寫成邊界積分法之形式，即為
上式中，lnr/2π為其基本解；ф(Q)及(∂/∂n)ф(Q)為邊界上ф及∂ф/∂n之已知或未知值；ф(P)示場內任何一點之拉卜拉斯之解。 由此... |
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邊界值問題
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微分方程之解需滿足問題本身邊界上的條件，這些條件通常與其物理狀態有關，共可分為三大類，以定義在區域R，邊界S之微分方程
▽2U＝0 (1) 其說明如下： 1.第一類邊界值問題(Dirichlet problem)： 這類問題滿足在邊界S上U=f的條件，亦即U在邊界上為已知值，f為連續函數。 2.第二類邊界值問題(Neumann problem)： 這類問題滿足在邊界S上，U在法線上的微分已知且連續。 3.第三類邊界值問題(mixed problem)： 這類問題滿足... |
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震波－邊界層交互作用
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黏性流體以超音速流經一物體，而在此流場中同時存在一震波與物體表面上的邊界層流發生交互作用。
由於邊界層流的流速，從物體表面的零速度（無滑動條件）開始，很快增到邊界層外緣的超音速流動，因此在邊界層中必有一流速等於音速，如圖虛線所示。雖然震波後的高壓流動不能影響震波前面上游處的較低壓力流動，但卻可藉著邊界層內音速流以下的次、低音速流區，將高壓的訊息傳向上游的流動，使得震波上游處的壓力驟增，進而形成一斜震波而與流場中的震波作用，成為λ型震波（見圖1）。另請參見lambda shock。 以上這些現象稱為震波與邊界層流的交互作用。如果流場中的震波強度不大，則交互作用不強... |
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