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邊界選點法     
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　　在加權留數法(weighted residual method)中，選用若干控制點，並以Dirac delta函數作為加權函數W(x)，使得積分式
　　
　　在這些所選用之控制點上，留數(residue) R=0，控制點之個數等於近似數值解未定係數之個數，此法稱為選點法。邊界元素法中，邊界上元素之積分式，亦可採用選點法進行積分運算，相當方便且精確，稱為邊界選點法。
亂流邊界層     
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　　黏性流體流過一固體表面時，由於黏滯力的作用，而於固體表面上形成一微薄的邊界層，當黏性流之雷諾茲數超過某一特值時，設為Recr，流動開始變的不穩定，視流場環境如有無壓力梯度等，以及界面之情況如有無粗糙之表面等，此不穩定狀態持續一段時間後，即演變成亂流，在此同時，界面上亦開始發展所謂的亂流邊界層。上述亂流邊界層的起始及發展，以圖所示之平板流作為代表。
　　相較於層流、亂流邊界層之厚度，平均而言，遠大於層流邊界之厚度。亂流邊界層之結構分為二層，以光滑的平板流討論，一為靠近平板表面之內層區，以外則為外層區。內層區的流場直接受到界面的影響，而外層區內的流場則受到間接之影響。由於黏滯作用的影...
數值邊界條件     
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　　用數值方法模擬流體力學問題，吾人需取一個有限的計算區域，在所選定的區域內，定邊界條件。例如流入(in flow)、流出(out flow)、非滑動(noslip)、絕熱(adiabatic)…等等物理邊界條件。此等條件以數值方法表示時，需將解析邊界條件離散化，稱之數值邊界條件。
決策邊界     
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在進行決策的過程中，常將特徵空間劃分成若干空間，每兩個決策空間的交界處即為決策邊界。如直線或曲線即為二維空間的決策邊界，平面或曲面即為三維空間的決策邊界。
邊界談判     
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相鄰的兩國為劃定或確定國界線，而進行的協議談判。
溫度邊界層     
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　　由於流體速度及其與物體表面間溫度之差異的作用，使得在黏滯性作用之下，接近物體表面形成一具溫度梯度層之流動層，此層稱之為溫度邊界層。
邊界誤差     
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指超過預定儲存邊界的錯誤。
遠場邊界條件     
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　　用數值方法解流體力學問題時，吾人須定義一個解題的計算區域。對外部流而言，希望這個區域能取得夠遠，使自由流(free-stream)條件可以用來當做邊界條件，這稱為遠場邊界條件。參閱遠場流之說明。
邊界時間效應     
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　　光彈性材料（參見photoelastic material）即使不受載荷作用，在室溫下，因時間的增長也會在其邊緣引起初始應力(initial stress)，這種現象稱為邊界時間效應。實驗上證明，邊界時間效應是由於材料內部水分與空氣中水分不平衡所致。
二維邊界層     
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　　流體流經邊界層之二維運動，固體邊界之幾何形狀對流場之影響並非直接地，它係透過p＋1/2ρU2(x)＝常數，影響邊界層之流場，亦即僅受勢流之速度分佈的影響。二維邊界層方程式如下所示：
　　
　　其邊界條件則為：y＝0時，u＝v＝0；y＝∞時，u＝U(x)。
　　式中，u,v為邊界層內流速之x, y軸分量；ρ為流體之密度；p為流體之壓力；U(x)為邊界層外之勢流流速。
　　求解二維邊界層問題之常用方法有：(1)卡門-柏哈森方法(Karman-Pohlhausen)；(2)布勒希亞斯方法(Blasius)。可應用於板流、管流或機翼理論上，亦可應用於對流...
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