:::
共 694 筆資料，
每頁顯示
筆資料
縮小搜尋結果範圍
適用年級
媒體形式
排序方式：
關鍵字 |
搜尋次數 |
關聯性
:::
你是不是要搜尋以下結果
|
慣性加速度
瀏覽人次:0
收藏人次:0
在慣性座標系中所發生的運動必須遵循牛頓運動定律，即F＝ma，其中F 為慣性力；m 為物體質量；a 即為慣性加速度。換言之，在慣性系統中發生的加速度即為慣性加速度。
|
|
臨界速度，臨界流速
瀏覽人次:0
收藏人次:0
當明渠流之平均速度V等於其水面之微小擾動波之波速時c時，亦即V=c，此一流速為臨界流速。水面微小擾動波之波速可以用下式表示
c＝√gy 其中，y為水深；g為重力加速度。因此： 其中，F為福祿得數(Froude number)。 明渠流之流量給定且F=1時，其水深與流速水頭之和為最小。換言之，此時之流速為臨界流速。若明渠之上游端為定水頭，當水流進入渠中，水面洩降至流量為最大時，其流速亦為臨界流速。臨界流速是判別明渠流為超臨界或亞臨界流之依據。當流速大於臨界流速時，其流況為超臨界流。反之為亞臨界流。 |
|
變加速度
瀏覽人次:0
收藏人次:0
力學名詞。變加速度意指物體在運動的過程中所獲得的加速度（包括大小和方向）一直在改變。加速度包括線加速度和角加速度。
|
|
初速度
瀏覽人次:0
收藏人次:0
為一切運動狀態所考慮之最初或起始的速度。如砲口之速度(muzzle velocity)，亦即砲彈出砲口時之速度，為砲彈之最大速度；又如分析噴射流(jet)流場問題之噴口流速。再如考慮運動或流場發展或消弱過程如t1＜t＜t2，而t 在t1時之速度，是屬於該運動起始值條件等。
力學名詞。物體開始運動之瞬時速度。
|
|
速度邊界層
瀏覽人次:0
收藏人次:0
流體流經物體表面時，由於流體之黏性作用，使得流體之速度分佈由物體表面為零漸漸增大至一高度後成為自由流之速度，此速度分佈層稱之為速度邊界層。
|
|
加速度瞬時中心
瀏覽人次:0
收藏人次:0
兩平面運動的剛體，恆有一共同的點，兩剛體在這一點具有相同的絕對加速度，這一點稱為加速度瞬時中心，或稱加速度極點(acceleration pole)。
加速度瞬時中心亦即兩平面運動剛體中，相對加速度為零的一點。因此相對一固定的剛體而言，一剛體運動的加速度瞬時中心，也就加速度瞬時為零的一點。 加速度瞬時中心與速度瞬時中心不同；速度瞬時中心出現於速度向量的垂線上，加速度瞬時中心所在方位與加速度成一銳角γ，tanγ＝α/ω2，α與ω分別為剛體運動的角加速與角轉速。例如在平面運動的剛體上，A, B兩點的加速度，若已知為αA與αB，則由αB/A與 的交角知γ，故由αA與... |
|
速度面積法
瀏覽人次:0
收藏人次:0
在輸送水（或其他流體）的通路上，因為邊界阻抗或通路走向及斷面形狀的影響，使流速在斷面上的分佈有相當程度之不均勻性。換言之，通過每一個單位通水斷面的流量都會有所不同，因此通過整個斷面的流量必須將斷面分割成許多小塊面積，再以各小塊面積△Ai乘以各該小塊之代表速度Vi（即其平均速度），乘積的總和即為通過整個斷面的流量Q。這種計算方法稱為流速面積法，亦即：
式中，i為個別小塊之偏號；N為小塊之總數（如圖）。此種測計流量的方法，不論在管流或明渠流均能適用，尤其以河川流量的測計使用最為普遍。 |
|
角速度
瀏覽人次:0
收藏人次:0
描述一物體轉動或一質點繞另一點轉動的快慢與方向的物理量。
|
|
重返（大氣層）速度
瀏覽人次:0
收藏人次:0
當太空載具繞地球軌道降低到12萬公尺左右的高度時，開始受到大氣層的影響。由於高速和由位能轉換而來的動能，在其穿過大氣層時因摩擦產生高溫，為免溫度過高造成損壞或通訊不良，因此太空載其在重返大氣層時，應設法加以減速和冷卻，而該載其在重返地球時的飛行速度即為重返速度。
|
|
速度勢函數
瀏覽人次:0
收藏人次:0
定義速度勢函數，ф，為空間分佈與時間的函數。當它被空間分佈微分時，即得分佈方向的速度分量。對卡氏分佈而言：
u＝∂ф/∂x；v＝∂ф/∂y；w＝∂ф/∂z 或以向量符號V＝▽ф表示。速度勢函數類似電磁場內的電位勢(electrical potential)。電位勢差能產生電流。定義速度勢函數之好處在於吾人可以此單一純量函數取代三維（或二維）空間的速度分量。 例如不可壓縮流體之連續方程式： (∂u/∂x)＋(∂v/∂y)＋(∂w/∂z)＝0 可以由速度勢函數取代為： (∂2ф/∂x2)＋(∂2ф/∂y2)＋(... |
 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
我是貓頭鷹博士，
有問題可以問我喔！
有問題可以問我喔！