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等效塑性應變
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等效塑性應變可由等效塑性應變增量積分而得。等效塑性應變增量可由各塑性應變分量均方根值再乘上常數C來定義如下：
上式中 為塑性應變增量，C可由單軸拉力實驗來決定，亦可配合等效應力σe及塑性功dWp之定義來求得，即應滿足下式： 利用等效塑性應變之轉換式，可將三維空間之應變量轉化為一純量來處理。 |
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塑性範圍
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由一般材料的應力應變曲線來看，當材料受力超過彈性極限後，即產生非彈性變形，亦即塑性變形。材料在彈性變形後緊跟著塑性變形，稱為塑性範圍。
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梁之塑性分析
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梁承受負載作用時產生彎曲，當部分產生永久變形時當負載移去，梁沒有辦法恢復到原來的形狀，吾人稱它為塑性變形，梁材料在彈塑性範圍，為了分析方便，其應力與應變圖如圖1.所示，在降伏應力下，應力與應變仍然成線性關係，其比例常數仍為彈性模數E，超過降伏應力，材料為塑性變形而應力沒有變化。在未降伏產生時，撓曲的兩個基本假設照常存在，在負載後斷面仍維持平面，應變與中立軸距離成線性變化。故應力亦是與中立軸距離成線性變化（如圖2.所示）。當達到塑性應變區，應力等於降伏應力。在彈性分析，中立面就不須穿過形心。假如吾人增加彎矩超過降伏矩，最後達成完全塑性變形，則其應力均等於降伏應力而保持常數，此時此極限力矩稱為...
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塑性變形
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材料受外力作用，首先產生彈性變形，當變形超過彈性極限後，永久變形便會發生，這永久變形稱為塑性變形。
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塑性流
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延性材料受外力作用，產生變形而進入塑性範圍，這材料即處於塑性流的狀態。軟鋼材料具有上下降伏點A及B，超過B點後，在大約一定應力下，材料之應變可持續增加，如BC段，這種現象即是塑性流。對其他材料而言，並無明顯地如軟鋼材料的上下降伏點，而將材料應力應變曲線上開始轉彎處定為降伏點，材料受力超過B點後進入塑性變形，即處於塑性流狀態。
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樑之塑性斷面模數
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對一材料為線性完全塑性的梁承受對稱彎曲力矩時，當彎曲力矩漸漸增加，使得梁之橫斷面上正向應力完全達到降伏應力σ0時，此時之彎曲力矩為塑性力矩Mp，而梁之塑性斷面模數為：
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塑性功
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材料承受外力產生變形，此時，作用在材料上單位體積之功增量dW為其應力σij與應變增量dεij的乘積：
應變增量dεij又可分為彈性部分dεpij及塑性部分dεpij，故： 上式中，dWe為可回復的彈性功增量，dWp即為不可回復的塑性功增量。塑性功可由dWp對整個受力過程積分得到。 |
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裂縫尖端塑性區
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含裂縫之彈塑性體，承受負載後，裂縫不會立即延伸擴大，先會在裂縫尖端附近處先形成一塑性區，此塑性區內之應力值均高於材料之降伏應力值。兩種不同理論之塑性區形狀如圖所示。
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塑性區域
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應力－應變曲線的測定，可以瞭解材料的機械特性，如圖所示為某一材料的應力－應變曲線，可由拉力試驗儀測得。
圖中O至A點為線性區域，適合於虎克彈性定律，因此O點至A點間，稱為彈性區域；B點稱為降伏點(yield point)，材料在通過B點以後，呈永久變形，無法恢復原狀，自B點至C點（斷裂點）間，稱為塑性區域。 有些材料在B點之前就斷裂，稱為脆性破壞；有些材料經過塑性區域後才斷裂，在經過塑性區域變形時，吸收許多能量，稱為韌性破壞。 |
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塑性分析
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一般結構鋼，其應力一應變關係圖，有彈性區及塑性區，而塑性分析假設此應力一應變曲線以兩直線理想化之，應力在降伏點以下，假定遵守虎克定律，以線性彈性代表，應力達到降伏應力保持常數稱完全塑性代表之，其彈性一塑性圖如圖所示。具此種圖形之材料稱為彈性一塑性材料。以這些假設來分析結構物稱為塑性分析。
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貓頭鷹博士