跳到主要內容
:::

教育百科logo

:::
共 61 筆資料，
每頁顯示 筆資料
縮小搜尋結果範圍
適用年級
媒體形式
::: 你是不是要搜尋以下結果
哈（根）‧普（瓦塵伊），二氏定律     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　哈‧普二氏定律可以下式表示之：
　　
　　其中，Q 為單位時間的流量（體積／時間）；R 為圓管的半徑；μ為流體的粘度；L 為圓管的長度；P0為圓管上游端之p 值；pL為圓管下游端之p 值。
　　
　　p 為壓力；ρ為流體的密度；h為垂直高度（以任意參考平面為基準）。
　　簡而言之，哈‧普二氏定律是描述一牛頓流體在圓管中流動時，壓力差、流量、流體粘度，圓管長度及半徑之間的關係式，只適用於層流(lamilar flow)及等溫的狀況。
馬（克士威）‧紐（曼）二氏方程式     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　馬‧紐二氏方程式即是在光彈力學中所說的應力光定律(stress optical law)。此方程式說明了具雙折射的材料中，應力狀態和折射率變化之間的關係。對於一個線彈性材料，其關係式如下：
　　
　　其中，σ1、σ2、σ3為某點之主應力；n0為材料在不受力時之折射率；n1、n2、n3 為材料受力後主應力方向上之折射率；c1、c2 為尤應力係數。
　　理論上，若可量出某點在三主應力方向之折射率，利用上述式子，即可決定此點之應力。然而，實際應用上，多用在二維的問題，如平面應力的情況。一般則常用光彈儀量測相對的折射值，n1－n2，然後再作應力之分析。
查（普曼）‧焦（季特）二氏法則     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　由實驗觀測及分析得知爆震波之後流場的馬赫數(M2)為一，此稱之為查‧焦二氏法則。而其相對應火焰前緣之馬赫數(M1)，則可由下式得知：
　　
　　其中T01、T02分別為爆震波前後之停滯溫度，T1為波之前的靜溫度，r為氣體之比熱比。
葛（來德史東）‧戴（耳）二氏方程式     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　對一均勻的透明介質而言，折射率基本上是密度ρ的函數，且當折射率N趨近於1時：
　　(N－1)／ρ＝G
　　稱之為葛‧戴二氏方程式(Gladstone-Dale equation)，其中G為葛‧戴二氏常數(Gladstone-Dale constant)，它常隨氣體種類不同而變，同時也隨光波長不同而有些許的變化。
必（歐）‧沙瓦特二式定律     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　給定體積τ內的渦漩場，則所誘導的速度場由下式決定：
　　
　　代入Qdτ=Ωσdl=Γdl
　　其中，dl為線段向量，大小為dv，σ為面積，Q為強度分佈函數。便得一段渦漩元所誘導的速度
　　

　　上式即為Biot-Savart law。
　　上式指出，曲線渦漩元dl所誘導的速度dv，其方向垂直於dl和r，大小則與距離r的平方成反比，而且同dl和dl與r的夾角正弦成正比。
愛（因斯坦）‧德（哈士）二氏效應     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　愛‧德二氏效應源起於1915年愛因斯坦和德哈氏所設計的實驗，以測量週轉磁比(gyiomagnetic ratio)。鐵磁棒由一細線懸吊著，藉著外在的電流使鐵磁棒具有磁化矩M。由於磁化矩的改變，導致鐵磁棒的角動量L亦隨之而改變。而藉由細線的轉動，改變後的角動量L可以被測得。此種由於磁化矩M的改變而導致角動量L的改變，稱之為愛‧德二氏效應。藉由測量M及L，則可決定迴轉磁比。
魏（納）‧霍（普）二氏法     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　積分方程式 ，式中f與h為已知，而g為未知函數，則此方程式稱之為魏納．霍普方程式，吾人可以利用迴轉法及傅立葉轉換求得其解。但若當h(t)僅知其t＞0之函數時，吾人則需利用魏納．霍普二氏法求其解。說明如下：
　　假設當t＞0時， ；而當t＜0時， 。此處h(t)為已知而h-(t)為未知，且其傳立葉轉換分別為 。設吾人欲求之g(t)，t＜0之傅立葉轉換為，則轉換積分方式之後可得H(z)＝H-(z)+H+(z)F(z)G(z)。假設F(z)可分解為F(z)＝F-(z)/F+(z)，則得F-(z)G(z)＝F+(z)H-(z)+F+(z)H+(z)。此外，吾人若設F+(z)H-(z)＝...
馬（克士威）‧莫（耳）二氏法     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　馬‧莫二氏法亦稱為單位負載方法(unit load method)或虛負載方法(dummy-load method)，其定義請參見單位負載方法之說明，此方法係由馬氏於1864年，莫式於1874年分別獨立發展而成。
閔（德林）‧赫（耳曼）桿理論     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　軸向彈性波在圓桿中之傳播，由嚴謹之彈性力學觀點，應為三維之波擾動，因而分析十分繁瑣，Mindlin-Herrmann 與 Mindlin-McNiven 桿理論，為兩個十分常用之近似分析理論。
　　Mindlin-Herrmann 桿理論，僅考慮圓桿內，軸對稱之波擾動，且在圓柱座標系統(r,θ,z)中，將位移場(ur,uθ,uz)假設為：
　　
　　式中，a 為圓桿之半徑，u(z,t)及w(z,t)為兩個待定函數。可證明得，適當的調整形狀因子係數，由 Mindlin-Herrmann桿理論所求得的波擾動傳播模態，與三維解析理論之前兩個模態，十分接近。
玻（司）‧愛（因斯坦）二氏積分     
瀏覽人次:0 收藏人次:0
　　玻司－愛因斯坦積分的形式為
　　
　　我們在玻司—愛因斯坦統計法中常會遇見此類積分。其中z為系統的易逸度，在玻司—愛因斯坦系統中其存在的範圍為0≦z≦1。因為當z趨於零時，Gn(z)等於zΓ(n)。其中Γ(n)為伽馬函數。所以通常我們會引進一個函數g(z)來研究玻司—愛因斯坦積分，它們兩者的關係為Gn(z)≡Γ(n)gn(z)，也就是
　　
　　gn(z)在z很小時，可以展開成z的冪次級數形式
　　

　　所以當zn(z)的行為和z自己一樣。而且它們是z的單調增加函數。其最大值發生在z=1處。對所有n>1的情...
回到頁面頂端圖示