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費（米）‧（狄拉克）二氏統計     
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　　凡自旋為半整數（如 1/2, 3/4…）的粒子（如電子等），稱為費米子(fermion)。一系統含有一群不可分辨的費米子時，描述此系統的波函數必須為反對稱。每一量子狀態（含自旋），最多僅能容許一個費米子存在。在絕對溫度T時，一群互不作用的費米子滿足費．狄統計，其分佈律為：
　　
　　n為在任一能階Ei時，費米子存在的平均數；EF為費米能量（N個費米子在絕對零度從最低的能階排起，排至最後一個費米子，此費米子所處的狀態能量稱為EF）。k為Boltzmann常數。
尤（拉）‧倫（柏格）二氏法     
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　　以尤拉積分法求解常數微分方程式，函數值的計算是由前一點函數值來推算：
　　
　　其中h表步進距離(step size)，且已知其誤差可以寫為 c1h＋c2h2＋c3h3＋…，若採用倫柏格(Romgerg)法消去h項可得修正的函數值為：
　　
　　其中yn+1(h/2)＝z＋(h/2)f(xn＋(h/2),ξ)；z＝yn＋(h/2)f(xn,yn)。如此類推，再一次修正可寫為：
　　
　　上述以Romgerg法改進的Enler法，稱為尤拉—倫柏格二成法。
克（普柯）‧魏（松尼）二氏定理     
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　　此定理敘述一運動流場中速度、渦漩度、熵和焓等量變化的關係，由下列方程式描述之：
　　
　　其中， 代表速度場； 為渦漩度；▽S為熵的梯度變化；▽ht則是全焓的梯度變化。
維吉妮亞‧吳爾芙     
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責任編輯人：穆品璇
李納‧瓊（斯）勢     
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　　本勢能函數是目前已知各種描述分子間作用力勢能函數中最佳的一個模式。有此函數中，包含了分子間的排斥力及吸引力，其數學的一般式為：
　　
　　其中，r 為分子間距離；β、α為常數，但不同分子有不同的值，且此兩常數可由分子間勢能分佈的零值（在r＝σ）及最小值處(∂ф(r)/∂r＝0, ф＝ε);δ、γ為常數；δ描述排斥力；γ描述吸引力且δ＞γ。
　　由量子力學的計算，且為了與實驗數據得到最好配合，δ選為12，γ為6。故李納‧瓊（斯）勢則可表為：
　　
　　藉由此模式，可計算含分子間作用效應的狀態方程式：
克（蘭克）‧尼（克生）二氏法     
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　　求解拋物線型的偏微分方程式時，一個穩定的差分法稱為Crank-Nicholson法，以下簡寫為C.N.法。今以一維的瞬態熱流方程式說明C.N.法的應用如下：
　　
　　首先將兩端偏微分項以差分法表示；右端∂u/ ∂t取 j 與 j+1時間差分近之左端∂2u/ ∂x2取 j 與 j+1時間的二階x差分，以平均值近似之，
　　
　　若選取α△t(△x)2=r，相當的差分方程式可寫為：
　　
　　因此j+1時間指標的函數值 , i=1, 2,…n，可以形成了線性方程式，由已知的數值 , i=1,2,…n推算之。
杜（漢）‧馬（格里）二氏方程式     
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　　雙成份簡單可壓縮系統，在等溫、等壓相變化情況下，由杜‧馬二氏方程式得：
　　
　　n為組成物莫耳數，u為化勢。代入逸壓(fugacity)定義：
　　
　　得
　　
　　除以總莫耳數(n1＋n2)，再對第二成份莫耳分數x2微分得：
　　
　　由於x1＋x2＝1，dx1＝-dx2，所以：
　　
　　當系統壓力非常低時，各成份之逸壓即是其蒸氣分壓：
　　
　　故得杜‧馬二氏方程式：
　　
　　式中P1、P2為第一、二成份之蒸氣分...
福（克耳）‧蒲（朗克）二氏機構     
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　　統計力學中由很多長距離、小動轉移累積成的散射作用。
普（朗特）‧邁（爾）二氏膨脹     
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　　當一超音速流場流經一偏離其流向的轉角時，流體因而膨脹且加速，轉角處一連串的膨脹波稱之。如圖所示。
韓（特耳）‧崔（菲特）二氏圖     
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　　韓‧崔二成圖係由韓‧崔二人所建立，用以說明照像術中，曝光量（＝光強度 × 曝光時間）和底片變暗程度，又稱做密度(density)，之間關係的一條特性函數圖，其特性如下：(1)在曝光量小於慣性曝光量(exposure inertia) E0時，其密度為一定值 D0，此文稱作霧化密度(fog density)。(2)當曝光量大於最大值 E1 時，其密度維持在最大密度 D1。(3)當曝光量界於 E0 和 E1 之間時，密度和曝光量的對數值(log exposure)成一線性關係，其斜率即是所用底片的加瑪值 γ。在拍攝光學干涉條紋時，可參考此圖去選擇適當加瑪值之底片，以獲得較佳的條紋對比。
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