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代數方程式
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代數學中，由運算符號、數字與文字並寫而成的方程式。如3x+2Y+6=0等。
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吉（布士）‧杜（漢）二氏方程式
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考慮r成份，簡單可壓縮系統，內能U是熵S、容積V及各成份莫耳數ni(i＝1~r)的函數（一階），利用Euler定理，逕對諸變數展開，即
代入Maxwell關係式： 以及化勢 得 再由吉氏函數定義G＝U＋PV－TS，得知： 即為吉‧杜二氏方程式，用來統御多成份系統中，成份變動引生性質變更情形。 |
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指數方程式
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數學方程式中含有ex項者，稱為「指數方程式」。
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法方程式
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任一測量網均可建立觀測方程式或條件方程式，若觀測方程式或條件方程式之數目不相等時，則無法以一般聯立方程式之方式答解，但為使觀測值改正數滿足最小平方條件，可將上述條件或觀測方程式轉化為方程式數目與未知數數目相等之一組方程式，此方程式稱為法方程式，因而可按一般聯立方程式之求解方法予以答解。法方程式除未知數數目與方程式數目相等外，其方程式之係數也有對稱之特性，此對稱特性，使其求解更為方便。
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線性化之勢能方程式
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在具壓縮性、且非黏性的氣流問題，其控制方程式為尤拉(Euler)方程式。若再假設氣流具非（黏）旋性(irrotational)，則可定義勢函數(potential function)。而將尤拉方程式改變為勢能方程式。但勢能方程式仍為非線性方程式。在空氣動力學理論中，為減低阻力的產生，飛具的外形都是細長的流線體，因此對氣流的影響僅是擾動的性質。應用擾動流的假設，則上述非線性勢能方程式可簡化為擾動流的線性勢能方程式，因此易於得到解答。
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漢（米頓）‧賈（可比）二氏方程式
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漢‧賈二氏方程式為古典力學(classical mechanics)中求解多體問題(n-body problem)的一個方程式，為：
式中 S=S(qr,αr, t)為待解的函數；qr(r＝1, 2, …3n) 為n 個物體的廣義座標(generalized coordinate)；αr(r＝1, 2, …3n)為積分常數；t為時間；H＝H(qr, pr, t)為漢米頓(Hamiltonian)；pr(r＝1, 2, …3n)為qr 的動量共軛(momentum conjugate)。H 的定義為： 式中 稱為動力勢(k... |
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柯西動量方程式
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對於一以速度V移動之物體，其內部任一點之動量平衡方程式可表示為： 其中為物體內之應力；ρ為物體之密度；b為單位質量之物體分佈力；V為速度；而▽‧σ為應力σ散度(divergence)；d/dt為物體之物質導數(material derivative)。上式即稱為柯西動量方程式。
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方程式；方程
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為一種算術表示式，用以表示某一組條件和另一組條件是相等的。如A＝B＋C。在程式設計語言，將一表示式的結果賦值給一變數。在上例中，為將變數B、C的和儲放於變數A。
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約化法方程式
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觀測方程式依最小平方原理，可獲法方程式，其為方程式數目與未知數之數目相等且係數呈對稱之一組聯立方程式。求解未知數時，得另一組聯立方程式其與原法方程式有同一性質，稱為約化法方程式，若未知數有u個，則須約化（u－1）次，由第（u－1）次之約化法程式求出最後一未知數，然後代入（u－2）、（u－3）……各約化法程式，即可順序求出其他未知數之值。
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卡（門）‧霍（瓦茲）二氏方程式
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等向亂流域是一個亂流的消能域，因為是沒有亂流的製造；或者說等向亂流域中，倘若沒有外能連續供入，則因黏性剪力的作功，必逐漸將全部亂流動能消失(dissipation)。所以一個均勻等向性亂流域，是一個亂流能量的消能域(energy dissipation field)，因而可以藉著均勻性及等向性的假設的亂流條件，分析研究出亂流消能的基本力學意義，這也是統計學派亂流理論重要的貢獻之一。
其重點是在此一能量消衰的過程中，流況以及各處流速間的關係，竟是如何的變化著？因為流速間關係可用二重張量說明，因而本力學問題當是研究此張量隨時間之變化情形，因此將運動方程式換成含有雙相關的方程式，給... |
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