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諧和振動
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一種以正弦函數或餘弦函數的週期性運動方式，其方程式為x＝asin(kt＋θ)，或 x＝acos(kt＋θ)，是時間t 的函數，a、k 和θ 皆為常數。如鐘擺的運動，光波的運動。
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無阻尼強迫振動
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線彈性結構系統的動態行為其因數有四：質量m；阻尼係數c（能量耗失的模擬機制係數）、彈性勁度k，以及外界激盪力F(t)，藉力之平衡(D'Alembert's principle)其運動方程式可表之為：
FI＋FD＋FS＝F(t) 式中，FI表慣性力＝ ；FD表阻尼力＝ ；FS表彈性力＝kx。x為時間函數，表示位移的時間歷程，亦即結構之振動行為，上式亦可表示為常微分方程式 若式中FD假設為零，或阻尼力並不存在，則 稱為無阻尼強迫振動，式中激振力F(t)是激振角頻率w及時間的函數。 |
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無阻尼振動
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線彈性結構系統的動態行為中只有動能 及勢能或位能kx2/2的交換，並無能量的損失， ，此一系統振動行為無論有無外力均可稱之。（參見undamped forced vibration，及undamped free vibration）。
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橫向振動
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一根弦或一根梁受到垂直於其軸向的外力時會上下振動，如圖1及圖2。此種物體內粒子的運動方向垂直於波傳方向之振動稱為橫向振動。惟在弦內所產生之應力為張應力(tension stress)，而梁之橫切面則含有剪應力(shear stress)和彎矩(moment)。梁作橫向振動時需滿足下列平衡方程式：
式中，EI(x)為撓曲剛度(flexural rigidity)；m(x)為單位長度之質量。 |
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暫態自由振動
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一振動系統（如圖）滿足下列平衡方程式：
上式中，m為質量；x為位移；k為彈簧常數；c為阻尼係數；F(t)則為外力。若f(t)＝0，即系統的振動並非來自外來激盪(excitation)，此種振動稱為自由振動(free vibration)。若此系統受到一初始位移(x(0)≠0)或初始速度( (0)≠0)，由於阻尼作用，系統振動會逐漸變小且遞減速率呈指數關係，稱之為暫態自由振動。例如當初始情況為x(0)＝0， (0)v0，則： |
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振動計
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振動計為量測物體運動或振動的一種工具，依照其用途及設計的不同，有地震儀(seismometer)、速度規(velocimeter)、加速度規(accelerometer)、傾角儀(inclinometer)等不同的種類。振動計的基本上為一個內部裝有浮動質量的罩座，使用時將罩座固定於物體上，物體運動時，罩座本身與其內部浮動質量，將產生不同之運動量，此運動量再經由機械式、壓電元件式(piezoelectric element)、或可變電感式(vaniable inductance)等設計，轉換為輸出訊號。
因所測頻率有高低不等，致所用振動計就有不同器械(device)。例如：機械... |
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次阻尼振動
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線彈性結構系統的自由運動方程式可寫成如下式所示，（參見undamped forced vibration）：
此二階常微分方程式的解其型式應為x＝eat，代入後可得： B1，B2因初始位移x0及初始速度 而定。 但有一種特例是α1＝α2，或(c/2m)2＝k/m，是說系統自己的c、m及k之間有如此之關係，稱此時之c為臨界值，以ccr表之，故ccr＝√2km。茲以此ccr為準繩，系統的實c值與ccr之比定義為阻尼比，ζ＝c/ccr，又知ω≡√k/m，則運動方程式可改寫為 (3... |
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振動頻譜
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在振動理論中，將與激發或回應相關且為時間函數之物理量（如振幅、位移、速度、加速度、力…）表為頻率之函數，並將此物理量與頻率間之關係繪成以頻率為橫軸，物理量為縱軸之圖，此圖即謂之振動頻譜。
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殼振動
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殼結構受到隨時間變化的外力，而導致動態反應的現象，殼面內作用力（張力、面內剪力）與面外作用力（彎曲力矩、扭曲力矩與橫向剪力）相互作用，構成頗為複雜的力學行為。
由座標與力的分量之關係，可得殼振動的運動方程式： 其中，A1＝ds1/dα1,A2＝ds2/dα2; u1,u2與w分別為α1,α2,n方向的位移；ρ為殼結構的密度；R1與R1分別為中間面在α1與α2方向之曲率半徑；ds1與ds2分別為在dα1與dα2之實際長度。 |
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超音波振動
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當物體振動時，其振動頻率高於人類聽覺的最高頻率，則稱此振動為超音波振動，一般約在數萬赫茲(Hz)以上。
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 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士