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對數函數
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對數函數1nz可以定義為指數函數(exponential function)的反函數，亦即當z＝ew時，則有w＝lnz。同時對數函數也可以由積分定義為：
其積分的路徑不含歧點(branch point)z＝0。當z 為實數，w 稱為z 的對數(natural logorithm)，當z 為複數│z│eiθ時對數函數可寫為： 因為eiθ為周期性函數，亦即ei(θ＋2kπ)故對數函數的一般值應寫為： 當取k＝0時，稱為對數函數的主值(principal value)。 |
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能階密數
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一量子系統具有不同的能階，系統中的粒子（如原子等）在不同的能階，其粒子數亦不同。如以原子為例，在絕對溫度T時，能階i與能階j之相對能階密數比值依Boltzmann方程式分佈，即：
(2Ji+1)及(2Jj+1)為i狀態及j狀態之統計權重(statistical weight)；J為內量子數（請參見inner quantum number）或總角動量量子數；Ei及Ej為原子在i或j狀態之能量；k為Boltzmann常數；Ni及Nj為原子在i狀態及j狀態之數目。 |
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整數部分
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一個具有小數點的浮點實數中，指在小數點左邊的部分。
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數值邊界條件
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用數值方法模擬流體力學問題，吾人需取一個有限的計算區域，在所選定的區域內，定邊界條件。例如流入(in flow)、流出(out flow)、非滑動(noslip)、絕熱(adiabatic)…等等物理邊界條件。此等條件以數值方法表示時，需將解析邊界條件離散化，稱之數值邊界條件。
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振盪量子數
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以一維諧振子(harmonic oscillator)而言，Schrödinger方程式可寫為：
式中，p為動量算子(Ћ/I)(d/dx)；Ћ為Planck常數除以2π；m為作諧振運動的粒子質量；w為振盪子的角頻率；ψ為波函數；E為諧振子的狀態能量。此Schrödinger方程式狀態能量的解為：En＝[n＋(1/2)]Ћw, n＝0, 1, 2,…。n＝0時，E0為基態能量；n=1時，E1為第一激發態能量等。量子數n可稱為振盪量子數。 |
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清數
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算帳。清理帳目。
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日人數田氏母堂﹝側面﹞(黃土水)
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不數
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不計其數。《醒世姻緣傳》第九七回：「你凡百的快著搭救，再別似那一日倚兒不當的，叫他打個不數。」
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已知數
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問題中所明示的數，稱「已知數」。相對於未知數而言。
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線型函數
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函數內之自變數為一次者，稱為「線型函數」。例如在二個變數x，y 存在下，a、b為常數a不等於0，則y=aX+b 為一個線型函數。
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 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士