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應力函數
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在平面彈性力學問題中，其應力必需滿足平衡方程式、相容條件及邊界條件。吾人通常可找到一函數，使其與正向應力及剪應力間存在某特定關係，而使上述平衡方程式簡化成為此一函數之微分方程式，以簡化解題之步驟為求此函數。此函數稱為應力函數，較常用者為Airy應力函數。
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謝函
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感謝他人的書信。如：「他們分別寄謝函給送禮但未參加喜宴的賓客。」
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函電
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用電報發出的信函。如：「我少棒隊獲世界冠軍，總統函電祝賀。」
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巨規正則配分函數
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利用巨規正則系集的概念，加上傳統平衡狀態的定義，我們可以得到系集中系統最大可能的量子能階分佈，而描述這能階分佈的狀態即為巨規正則配分函數，其數學式為：
其中，λ＝exp(/kT)，μ為化學勢；k為波子曼常數；T為絕對溫度。λ又稱物質活性(activity)；N為系集中系統數目； 為正準系集配分函數；其中Ui為系集中某系統處於狀態i的能量值。 |
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波動函數
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對於一個在空間中以速度v傳遞的波動，其所滿足的微分方程為：
此微分方程稱為波動方程。譬如，電磁波在空間中傳遞便滿足此波動方程。波動方程加上適當的邊界條件，則其解是唯一的。波動方程的解便稱為波動函數。另外在量子力學中，物質波所應滿足的微分方程為schröedinger方程 式中，h＝h/2π，h稱為Planck常數，其值為(6.626176±0.000036)×10-34。焦耳秒；m為物質的質量；而V(r)則為位能函數。schröedinger方程的解亦稱為波動函數。譬如在原子中運動的電子，便可以滿足schröedinger... |
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諧函數
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設V為X，Y，Z之連續函數且其任何一階之微分式亦為連續函數，則拉普拉斯微分方程式△V＝0之解稱為諧函數。亦稱調和函數。設空間一點之直角坐標為（X，Y，Z），其之位（potential）為V，則拉普拉斯方程式為：在均質球體外一點之位為諧函數可表成：V＝ KM／D D＝(X2＋Y2＋式中 K：萬有引力常數； M：球之質量； D：球心距；若以球面坐標（γ，θ，λ）表示一點坐標，則拉普拉斯方程式為：式中 γ：徑向量； θ：極距； λ：徑度；滿足上述方程式之解，稱為以球坐標表示之調和函數，即球諧函數。
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球帶調和函數
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考慮一旋轉曲面之極座標形式
r＝a＋bPn(cosθ) 其中a, b為常數，而Pn(cosθ)是（勒尖得Legendre）多項式。由於此曲面將依Pn(cosθ)之節線分割球面，(r＝a)成為不同的帶狀，固特稱Pn(cosθ)為球帶調和函數，更詳細的名稱則為第 n 級的球帶表面調和函數；而rnPn(cosθ)則被稱為第 n 級的空間球帶調和函數。 |
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鬆弛函數
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在黏彈性材料的組合方程式中，應力σ( )與應變 (t)可寫成如下之形式：
上式中積分函數G(t)是材料的機械性質，通常會隨著時間的遞增而遞減，稱之鬆弛函數。 |
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自相依函數
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任一已知時間t之隨機過程X(t)之單變數動差（參見statistical moment）可表示如下：
上式μk'表以原點O之第k次動差。k=1表隨機過程X(t)之平均值函數μ(t)，k=2時E[X(t)2]=σ2(t)+μ2(t)可描述隨機過程X(t)之變異數函數σ2(t)。 同理，雙變數動差 上式μ'k,ℓ分別表X(t1)第k次，X(t2)第ℓ次之動差。它可描述時間序列之不同兩點t1，t2間的相關性。取k=1和ℓ=1；μ'1,1和自相依函數有關，若取以平均值為支點之雙變數動差，則 |
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廣告函件
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貓頭鷹博士
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