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一次法向應力係數
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如同定義非牛頓流體黏度一般，在穩態單純剪力流(steady simple shear flow)的實驗中，我們可定義法向應力係數 為各個法向應力差與剪變率平方間的比例關係。亦就是：
式中，τxx為在x方向的正應力；τyy為在y方向的正應力；τzz為在z方向的正應力； 為剪變率。 根據此定義，我們稱 為一次法向應力係數， 為二次法向應力係數。 |
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主應力軌跡
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當材料承受負載時，可分析求得其內部各點所受之應力，再經由應力轉換公式，可求得各點之主應力大小及方向，將各點之主應力方向連結起來形成之軌跡，稱為主應力軌跡。由於每點之主應力有兩個方向，故主應力軌跡有兩組，且互相垂直。如圖所示為自由端受一負載P的懸臂樑之主應力軌跡。
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準靜態應力應變曲線
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材料之力學行為，通常與應變率有關，尤以應力應變曲線最為明顯，如圖所示，當應變率較高時，材料之反應較硬，若將施加負載之速度降得非常緩慢，其應力應變曲線降至最低，此曲線稱為準靜態應力應變曲線，其應變率通常在10-4/s左右，在分析準靜態問題時，常以此曲線為依據。
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等主應力條紋，等差線
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光彈性模型上，兩個主應力差值（σ1－σ2）相同的各點連結形成的干涉條紋，稱為等主應力條紋，又稱為等差線。將承受負載的光彈性模型置於白光光源的正交圓偏振光場中，可看到模型上的彩色干涉條紋，其中同色條紋上的各點具有相同的光程差和主應力差。若光程差△等於波長λ的整數倍時，即△＝Nλ(N＝0, 1, 2,…)，光強度最小，即為整數級等差線。各整數級等差線之條紋序數N 可直接由光彈性實驗的應力條紋圖形確定，但確定非整數級等差線序數時，則須採用輔助手段，如旋轉視鏡，採用補償器和條紋倍增器等。
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應力函數
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在平面彈性力學問題中，其應力必需滿足平衡方程式、相容條件及邊界條件。吾人通常可找到一函數，使其與正向應力及剪應力間存在某特定關係，而使上述平衡方程式簡化成為此一函數之微分方程式，以簡化解題之步驟為求此函數。此函數稱為應力函數，較常用者為Airy應力函數。
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應力強度比
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在考慮材料在交變應力作用下之破裂行為時，應力強度比係指在最小應力作用下求得之應力強度因數Kmin與最大應力作用下求得之Kmax之比值，即：
應力強度比＝Kmin／Kmax |
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應力奇異性
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在彈性力學理論中，或由於邊界的角點，或由於負載的不連續，往往造成應力奇異性的發生。一般應力奇異性可用下列通式表達：
r指距奇異點的距離；Re[－]指實數部分。其中係數s慣常稱為奇異性的強度，而指數部分c，則決定了奇異性的特徵。 |
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局部應力
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構件承受負載時其材料單元承受應力，在結構學或材料力學計算時通常採用平均應力以簡化計算。然而在物體表面之應力分佈會因材質之不均勻、缺陷、成接觸方式等產生不均勻之應力，此等應力稱局部應力。有些局部應力通常會大於平均應力，進行設計時應特加注意。一般而言，局部應力之影響可藉安全因為之使用而解決。
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合應力向量
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考慮一受力工作件上任意一點P，通過點P可得一任意方向假想之無限小平面元素(infinitesimal area element)，令此平面元素之面積為△An，法線單位向量為 ，且作用在此平面上的合力為△F，則通過點P法線為 之平面上之合應力向量，σn，可定義成
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共變形應力張量
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流體因流動受力而變形，遂定義一共變形座標系，使其座標軸上的三個基準向量隨流體變形而變更，（參見codeforming base vector）。
在共變形座標系上定義的應力張量，稱為共變形應力張量，其與固定直角座標系的關係式為： 其中，Eij=∂xi/∂xj'；xi為流體質點p在現今時間t時的i方向位置；xj'為流體質點p在過去時間t'時的j方向位置；τkℓ(x',t')為流體質點p在過去時間t'位置x'時在直角座標系上的應力分量。 |
 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |