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馬（克士威）‧紐（曼）二氏方程式     
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　　馬‧紐二氏方程式即是在光彈力學中所說的應力光定律(stress optical law)。此方程式說明了具雙折射的材料中，應力狀態和折射率變化之間的關係。對於一個線彈性材料，其關係式如下：
　　
　　其中，σ1、σ2、σ3為某點之主應力；n0為材料在不受力時之折射率；n1、n2、n3 為材料受力後主應力方向上之折射率；c1、c2 為尤應力係數。
　　理論上，若可量出某點在三主應力方向之折射率，利用上述式子，即可決定此點之應力。然而，實際應用上，多用在二維的問題，如平面應力的情況。一般則常用光彈儀量測相對的折射值，n1－n2，然後再作應力之分析。
布勒希亞斯方程式     
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　　此為沿著一平面上所生成的二維黏性壁流層流之常微分方程式，由之定義出壁流層之厚度及算得板面上所生的黏性阻力。
　　Blasius (1908)曾將Navier-Stokes方程式，就壁流層之特性，運行因次辨階法，保留該式中階級之較高項，忽略階級較小項，得出簡化形式且切題之平板面上是態二維壁流層流之偏微分方程式，即所謂之Prandtl壁流層流之偏微分方程式。
　　
　　其邊界條件為y=0,υ=ν=0；y=∞,u=U0。引入漸變數
　　
　　則υ/U0=f(η)
　　得上式之常微分方程式
　　ff""+2f""=0
衝量動量方程式     
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　　單質點基本運動方程式可以下式表之：
　　
　　式中，F 為質點受力；m 為質量；V 為速度；而 G＝mV 為線動量；將上式積分可得
　　
　　此式即為衝量動量方程式。等號左邊積分式為，時間自t1到t2時F 力所引起之衝量。
　　另外合力F 對任一固定點o 之合力矩之M0，可以下式表之：
　　
　　式中r 為距o 點之位置向量；H0＝r × G則為角動量；積分前式可得
　　
　　上式中，力矩和時間之乘積為角衝量，此式即表衝量和角動量關係的方程式。
葛（來德史東）‧戴（耳）二氏方程式     
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　　對一均勻的透明介質而言，折射率基本上是密度ρ的函數，且當折射率N趨近於1時：
　　(N－1)／ρ＝G
　　稱之為葛‧戴二氏方程式(Gladstone-Dale equation)，其中G為葛‧戴二氏常數(Gladstone-Dale constant)，它常隨氣體種類不同而變，同時也隨光波長不同而有些許的變化。
波動方程式     
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　　若以Ψ(r,t)來表示一個波動在時間和空間中分佈的情形，而該波動係以速度v在空間中傳遞，則其所遵守的運動方程式為：
　　
　　式中， 。此方程式即稱為波動方程式。
拉格朗其運動方程式     
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　　一運動系統，其動能(T)與位能(V)之差，稱為拉格朗其函數(Lagrangian function)，即L＝T－V。若此系統之軌跡r，可以了廣義座標(generalized coordinates)qi, i＝1, 2, 3表之，則拉格朗其函數L，可表示如下：
　　
　　因qi為線性獨立且δqi對所有時間亦獨立（但qi＝0，在時間t1和t2），可得到下列關係：
　　
　　稱為拉格朗其運動方程式。
拉普拉斯方程式     
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以天文經度與大地經度及大地緯度，表示天文方位角與大地方位角關係之方程式。其式如下：式中：天文方位角：大地方位角：天文經度：大地經度Φ：大地緯度依拉普拉斯方程式所求得之大地方位角稱為拉普拉斯方位角，其精度高於由測量網所推算之大地方位角，因此測量網平差時加入拉普拉斯方程式，可正確控制網之方位。
愛因斯坦方程式     
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　　廣義相討論中的愛因斯坦方程式以分量的形式可表為
　　
　　上式中的上指標是時空指標，Rαβ為Ricci張量，R為Ricci純量R＝gαβRαβgαβ，則為度規張量；G為萬有引力常數；而Tαβ為壓力－能量張量。
　　在上述愛因斯坦方程的右邊，由時空中物質分佈的情形所決定；而在方程式的左邊，則完全由時空中的曲率所決定。因此物質分佈所造成的重力效應，是由時空中的曲率所呈現。
　　愛因斯坦方程式在微弱重力場的近似極限下，與牛頓力學的結果完全吻合。
納（維耳）．史（托克斯）二氏方程式     
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　　在流場中，任意體積V範圍內之流體，其作用之平衡關係以牛頓第二定律，說明沿xi方向的方程式可表示如下：
　　
　　上式中S為體積V之表面積；τnidS表示垂直作用於表面S沿xi方向之力量；Xi表單位質量沿xi方向之徹體力(body force)，例如沿重力方向其徹體力即為重力加速度g。上式經向量運算後可以下式可表示為：
　　
　　考慮體積V趨近於需時，對於一微小之流體質量而言，上式可為：
　　
　　對於牛頓流體(Newtonian fluid)而言，其應力和變形率(stress and deformation rate)...
分支特性方程式     
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描述電網路的支路電流和支路電壓關係的數學方程。
我是貓頭鷹博士，
有問題可以問我喔！
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