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尤拉方程式
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若定義某一剛體運動之座標系統與其慣性主軸重合，則力矩方程式可簡化為尤拉運動方程式，表示如下：
上式Ix、Iy和Iz分別為主慣性矩；而x,y及z軸為主軸；ωx、ωy和ωz分別為x、y和z方向之角速率。又配合牛頓第二定律公式： 以上兩組方程式，可用以分析三度空間剛體運動之問題。在流體力學中，尤拉方程式可以寫為： 或以向量形式寫為： 式中ρ為流體密度，u,v,w分別為速度V在x,y,z軸方向的分量，P為壓力，X,Y,Z為分別為外力F在x,y,z方向的... |
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賽斯方程式
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本方程式描述受壓水層中，因抽水而產生水位變化的關係。若假設：(1)含水層的頂端及底端皆不透水，且水層的厚度為定值，(2)水層為水平無限延伸，且具均質等向性，(3)水層中只有一個抽水井且完全貫穿水層，(4)抽水井的井徑為無限小，且抽水量為定值，(5)抽水時水層反應迅速，水位下降時，水層立即出水。基於以上假設，利用連續方程式和達西定律，導得徑向座標的地下水流方程式，於1935年，賽斯將地下水流類比熱流理論，得到以洩降為未知的解析解，此即為賽斯方程式，其數學式為
式中，h0為原始水平的水位，h為某時間後的水位，s為洩降值，Q為抽水量，T為導永係數，u定義為 |
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杜（漢）‧馬（格里）二氏方程式
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雙成份簡單可壓縮系統，在等溫、等壓相變化情況下，由杜‧馬二氏方程式得：
n為組成物莫耳數，u為化勢。代入逸壓(fugacity)定義： 得 除以總莫耳數(n1＋n2)，再對第二成份莫耳分數x2微分得： 由於x1＋x2＝1，dx1＝-dx2，所以： 當系統壓力非常低時，各成份之逸壓即是其蒸氣分壓： 故得杜‧馬二氏方程式： 式中P1、P2為第一、二成份之蒸氣分... |
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能量積分方程式
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在應用近似法(approximate method)解邊界層問題時，將邊界層方程式各項對其斷面積分，自邊界上(y=0)積分至邊界層外緣(y=∞)可得動量積分方程式（參見 viscous deformation）。然而將邊界方程式以流速分佈 u 乘之，再予積分，可得能量積分方程式。就二維非可壓縮層流邊界層流而言，能量積分方程式為 式中δ3稱為能量消散厚度(energy dissipation thickness)或稱為能量厚度(energy thickness)（參見 houndary layer thickness of dissipation）。 為邊界層外緣之自由流流速(free st...
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三角方程式
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數學上指含有三角函數未知數的方程式。
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杜布依特方程式
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其定義參見『杜布依特假設』(Dupuit assumptions)。
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吉（布士）‧杜（漢）二氏方程式
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考慮r成份，簡單可壓縮系統，內能U是熵S、容積V及各成份莫耳數ni(i＝1~r)的函數（一階），利用Euler定理，逕對諸變數展開，即
代入Maxwell關係式： 以及化勢 得 再由吉氏函數定義G＝U＋PV－TS，得知： 即為吉‧杜二氏方程式，用來統御多成份系統中，成份變動引生性質變更情形。 |
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代數方程式
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代數學中，由運算符號、數字與文字並寫而成的方程式。如3x+2Y+6=0等。
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有理方程式
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代數學中，未知數不含根號的方程式。如ａ&9a73._104_0.gif;＋ｂｙ＋ｃ＝0。
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指數方程式
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數學方程式中含有ex項者，稱為「指數方程式」。
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 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
我是貓頭鷹博士，
有問題可以問我喔！
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