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帶諧函數
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經拉普拉斯方程式解得之函數，稱之為球諧函數，一般以Pnm（cosθ）表示，而球諧函數中，當m＝0之諧函數，由於他與經度（λ）無關，其幾何圖形，如P5（cosθ），可如附圖所示。因其將球分成許多帶，故又稱為帶諧函數。
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巨規正則配分函數
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利用巨規正則系集的概念，加上傳統平衡狀態的定義，我們可以得到系集中系統最大可能的量子能階分佈，而描述這能階分佈的狀態即為巨規正則配分函數，其數學式為：
其中，λ＝exp(/kT)，μ為化學勢；k為波子曼常數；T為絕對溫度。λ又稱物質活性(activity)；N為系集中系統數目； 為正準系集配分函數；其中Ui為系集中某系統處於狀態i的能量值。 |
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旋轉配分函數
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在統計熱力學中，配分函數是一個非常重要之參數。熱力學性質(thermodynamic property)，如內能、壓力、熵等等，皆可藉由配分函數來獲得。由量子力學之分析結果知，分子（基本上，氣體分子在無化學反應發生及平衡狀況下，其顯能(sensible energy)含有移動能、轉動能、振動能及電子能四種能量模式）或原子（含有移動能及電子能兩種能量模式）之能量是以能階(energy level)分佈，而非連續存在。同時，在量子力學中，配分函數，Q，之數學定義為：
式中gj為能階j之簡併（參見degeneracy）；εj為能階j之總能量（對於雙原子或雙原子以... |
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波動函數
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對於一個在空間中以速度v傳遞的波動，其所滿足的微分方程為：
此微分方程稱為波動方程。譬如，電磁波在空間中傳遞便滿足此波動方程。波動方程加上適當的邊界條件，則其解是唯一的。波動方程的解便稱為波動函數。另外在量子力學中，物質波所應滿足的微分方程為schröedinger方程 式中，h＝h/2π，h稱為Planck常數，其值為(6.626176±0.000036)×10-34。焦耳秒；m為物質的質量；而V(r)則為位能函數。schröedinger方程的解亦稱為波動函數。譬如在原子中運動的電子，便可以滿足schröedinger... |
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母函數
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函數f(x,t)的泰勒(taylor)展開式如能寫為t的冪級數：
則f(x,t)稱為序列函數{pi(x)}的生成函數或母函數。例如：(1－2xt＋t2)1/2為Legendre多項式的母函數，exp[x2－(t－x)2]為Bessel函數的母函數。 數列u0,u1,u2…與數列v0,v1,v2…若能以母函數寫為： 則其和與積可以母函數寫為： |
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偶函數
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當函數y=f(x)的自變數x變號後，其值仍不改變時，即f(-x)=f(x)，稱此類函數為「偶函數」。如y=&9a73._104_0.gif;+2。
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部分函數
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指函數在一定義域上不是每一元素都有定義者。如1/x函數在以整數為其定義域時為部分函數，因在x＝0時無定義。
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比推力函數
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流體運動系統中，是否受有來自邊牆外力F（剪應力及壓力）的作用，是以推力函數（參見thrust function）的變化以定之。此函數為
F＝pA＋ρV2A 若用於明渠水流，設考慮一矩形渠道並取單位寬度，則有 將上式除以γ，則得渠流每單位比重量之推力函數，即比推力函數，或比推力(sepcific thrust)f： 式中，q 為單位渠寬通過之流量。當q 為已知，則比推力f 僅為水深y 之函數[f＝f(y)]，如圖1。 在f＝fmin時，df/dy＝0，上式y3fmin＝q2/g或y... |
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自旋波函數
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一量子系統所處之量子狀態可以用波函數來描述。倘若此量子系統是由有自旋的粒子所組成，則其波函數通常含有空間函數及自旋函數。在某些例子下，比如單電子或雙電子等量子系統，其波函數可表為空間波函數與自旋波函數之乘積。其自旋波函數部分用以描述該量子系統中自旋部分的狀態。
以氮原子為例，其基態為1S。左上角的1 為基態時電子自旋的多重數(spin multiplicity)。此自旋多重數為2S＋1，S為系統中電子的總自旋量子數。氮原子基態之自旋波函數可表為： 式中，1 或2 可代表氮原子中之二個電子；α代表電子自旋量子數在z 軌上的分量為正1/2；β為z... |
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重力球諧函數
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將地球重力場以一系列各階之球諧函數表示。其中球諧函數為拉普拉斯公式之解。
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 曾經查過此詞彙的人也經常查詢以下字詞： |
貓頭鷹博士