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對易關係
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對於兩個算子 ，其對易等於第三個算子 ；亦即：
此種關係稱之為對易關係。而兩個算子 的反對易關係為： 是另一算子。一般而言，玻色算子所遵守的是對易關係，而費米算子所遵守的是反對易關係。 |
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達（西）‧魏（斯巴）二氏摩擦係數
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此摩擦係數f，係用在管流摩擦阻力基本關係式中：
τ0為管壁面之剪應力強度(intensity of shear)；V為管流平均速度；ρ為流體密度。當管流之雷諾茲數R=VD/v低於2,000時，由實驗資料顯示 f＝64/R 當 R 值大於 2,000，並發展為亂流之管流後，若為光滑管，由實驗資料得： 是為卡門—普朗特光滑管阻力方程式(Karm'an-Prandtl resistance equation for smooth pipes)。若為粗糙管，得： 是為卡... |
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力矩係數
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當氣流流經一物體（如飛具等）時，則氣流會在物體上產生作用力和力矩。力矩是 〔力—力臂〕的乘積，但為分析一般化，在力學研究上常除以同樣單位的參考力矩，其結果為無因次的力矩，稱為力炬係數。在空氣動力學的研究中，此參考力矩取 ，即
式中，CM為力矩係數；M 為作用在飛具的力矩；ρ∞為氣流的密度；U∞ 為氣流的速度；S 為飛具的代表面積（如機翼表面積）； 為平均翼弦長。 |
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水力傳導係數
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與『滲透係數(coefficient of permeability)』為同義字。
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能量動量關係
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在狹義相對論中，對一以速度v相對於觀察者運動的質點，其相對質量為：
式中m0是該質點的靜止質量，而 c＝3.0×108公尺／秒為光速。為了維持線性動量的守恆，該質點的動量則定義為： 而在狹義相對論中，最廣為人知的結果是質量與能量的等效關係，亦即： 式中 E 是質點的能量。而由質量與能量的等效關係，並且利用上述的相對質量及動量的公式，可以輕易獲得如下的關係： 此稱為能量動量關係。 |
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零升力阻力係數
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由於各型飛行器之大小不同，為了有效地比較各飛機效果的好壞及整理模型實驗數據，吾人常將升力、阻力加以無因次化而以係數形式表之。如果零升力阻力除以動壓和參考面積後，即得到零升力阻力係數。其中動壓為ρV2/2；ρ為空氣密度；V為速度； 為零升力阻力係數。
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ψ係數
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當面對兩個類別變項(nominal variable)，而各變項又只有兩類目(category)，這類情境最適切的相關指標即是ψ(Phi)係數。ψ係數計算邏輯與積差相關完全相同，只是兩類別變項都只有0與1兩個值。檢視兩個二分類別變項關係的統計顯著性與兩類別變項獨立性考驗是完全相同的，因此x2＝Nψ2，而ψ＝√(x2／N)。就假設考驗而言，ψ與x2功能完全相同，但就兩變項關係強度的表徵，由於x2明顯受人數影響，因此ψ係數的意義是較為直接。
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若係
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若是、如果。例：放尞若係﹝又讀na24 he55南﹞有時間，𫣆兜正共下去遶山花（放假如果有時間，我們再一起去郊遊。）
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捲增係數
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流體主流以亂流型態流動時，主流流速與其周圍流體(ambient fluid)有速差時，因亂流內之漩渦(eddies)會有產生成長及消退之變化，在這消長過程中，漩渦會擴大且擴散至交界面，使兩不同流速流體之交界面產生凹凸之起伏，形成局部壓差，將周圍的流體帶入凹處。在漩渦消退前，由於渦流之作用將流體捲入主流內部。此時由於漩渦受剪力拉伸之影響，捲入之流體與主流流體接觸面增大，故經由黏性之效應，將主流亂流之渦漩擴至捲入之流體中，使之形成亂流流動，並成為主流的一部分。在這過程中因帶入流體，故主流的寬度便隨流動方向而增大。此種現象稱為捲增現象(entrainment)。捲增現象發生時，周圍流體向主流運動...
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應力光學係數
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實驗證明透明固體材料由應力引起的雙折射效應，其主折射率與對應的主應力在方向上是重合的，在數值上存在如下關係：
式中，N0為當應力為零時材料的折射率；N1、N2及N3為材料受力後沿三主應力方向的主折射率；A和B為材料的應力光學係數，將前兩式相減後得： 式中，C=A－B稱為材料的相對應力光學係數，公式(1)及(2)稱為一般受力狀態下的應力光學定律。 |
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貓頭鷹博士